لماذا

عند قراءة دراسة أو كتاب مدرسي أو مقال ، قد تصادف أحيانًا نصًا يسبب حيرة لسبب ما ، إنه أمر غير مفهوم أو مشبوه بطريقة أو بأخرى. بعد بعض الانعكاسات المطولة أو الأقل ، يأتي إما الفهم ، أو تبدأ في الشك في النص بطريقة أو بأخرى من سوء الفهم أو سوء الفهم أو "التلاعب". سأذكر العديد من هذه النصوص.

بشكل عام ، يبدو لي أنه سيكون من الجيد الحصول على مجموعة محدثة من "Squiggles and Bloopers" ، والتي تتوفر مجانًا على الإنترنت. في رأيي ، هذا من شأنه أن يساعد إلى حد كبير في التدريس من الكتب المدرسية.

وهنا التعاريف:

Blooper - خطأ صارخ أو محجّب ، لا يحمل ، مع ذلك ، طبيعة أساسية.

Zagogulina عبارة ، عبارة عن موضوع تم طرحه بطريقة تجعلك تفهم رأسك (عادية وليست عبقرية وليست موهبة) لفهمها.

وأيضًا ، سيكون من الجيد الحصول على عنوان دراسة غريبة . بالتأكيد بين الهبروفيين ، معظمهم من الطلاب السابقين أو فقط. والعديد منهم لديهم ما يرويونه عن دراستهم ، مضحك وحزين. سأقدم مثالاً من دراستي.

والآن دعنا ننكب على الغلطات والصرخ.

نثر المقطع العرضي

تعجبني حقًا كتاب "فيزياء تحت الذروة" للكاتب Frauenfelder و Henley، Mir، Moscow، 1979. لكن ، مع ذلك ، استخدم الصفحات 151-152. إنه تعريف لمفهوم القسم. يعمم هذا المفهوم التصور المرئي للكفاف ومنطقة الموضوع. ويعتبر حادث شعاع الجسيمات على الهدف.

دع تسجيل الجسيمات المنتشرة بواسطة الهدف من خلال عداد يتضمن جميع الجسيمات المنتشرة بزاوية θ داخل زاوية صلبة معينة dΩ. يتناسب عدد تسجيلات الجسيمات dR في هذا العداد لكل وحدة زمنية مع عدد التدفق F للجسيمات العارضة ، والزاوية الصلبة d ، مراكز تشتت تقع في الهدف وتقع على مسار شعاع الحادث:

dR = FNσ (θ) dΩ

يشار إلى معامل التناسب بواسطة σ (θ) ؛ يطلق عليه المقطع العرضي الفعال للنثر التفاضلي ؛ يمكننا الكتابة
σ (θ) dΩ = dσ (θ) ، بمعنى σ (θ) = (dσ (θ)) / dΩ

ثم كنت في حيرة. ما هي الحيلة؟ النظر في الصيغة الأخيرة. باتباع نفس المنطق ، يمكننا الكتابة للإحداثي x (t) لنقطة المواد: x (t) dt = dx. لكننا نعلم أن dx = v (t) dt = x '(t) dt هي أوقات السرعة dt.

يبدو أنني بحاجة إلى شيء مثل هذا:

dR = FNσ '(θ) dΩ

يشار إلى معامل التناسب بواسطة σ '(θ) ؛ يطلق عليه المقطع العرضي الفعال للنثر التفاضلي ؛ يمكننا الكتابة

σ '(θ) dΩ = dσ (θ) ، بمعنى σ '(θ) = dσ (θ) / dΩ

حيث σ (θ) هو جزء لا يتجزأ. σ (2π) هو المقطع العرضي الكلي.

هنا مثل هذا الخطأ ، في رأيي.

سكرتير خاص غرفة التدخين على قيد الحياة.

لقد مر الكثير من الوقت. رمى المزيد من المواد. آخذ كتاب "مقدمة لفيزياء النواة والجزيئات. المؤلف - كابيتونوف. مكتوب على صفحة العنوان "تمت الموافقة عليه من قبل وزارة التربية والتعليم في الاتحاد الروسي كوسيلة تعليمية لطلاب أقسام الفيزياء في الجامعات الكلاسيكية ، وكذلك لطلاب الجامعات الأخرى المسجلين في تخصص" الفيزياء النووية "واتجاه" الفيزياء ". آخذ الصفحة 16 وماذا أرى؟ لكن ذلك: σ (θ) = dσ (θ) / dΩ. مرة أخرى الصيغة سيئة السمعة.

نعم ، لقد تفرقوا بلا هوادة.

الطلاب الفقراء!

Lyap لانداو و Lifshits

لاحظت أستاذي الخطأ التالي في الحلقة الدراسية حول النظرية العامة للنسبية خلال دراستي بجامعة BSU. خذ "نظرية الحقل" للاندو و Lifshitz لعام 1967. هذا هو مشتق متغير. لأنه يقوم على مفهوم النقل الموازي للعدد ، الموجه ، الموتر. في المشتق المعتاد:

1. يتم حساب الفرق بين قيم الوظيفة في x و x + dx
2. هذا الاختلاف مقسوم على dx
3. اجعل الحد dx-> 0

في نظرية المجال المحلي ، لا يمكن إجراء الطرح المشار إليه ، لأن الاختلاف في القيم ، على سبيل المثال ، العددية في نقاط مختلفة لم يعد حقلًا قياسيًا ، ولكن سيكون من المرغوب فيه وجود حقل قياسي. للقيام بذلك ، قم بنقل العدد بالتوازي من x + dx إلى x وطرح قيمة العددية المنقولة من قيمة الواحد الموجود في x. سيكون بالفعل عددي. لذلك ، تحتاج إلى معرفة قاعدة النقل الموازي. عادة لا يتم إعطاءها بواسطة الطبيعة ، ولكن يحددها الفيزيائي. نحن نفترض أن قاعدة النقل الموازي محددة. ثم يمكننا تحديد المشتق المتغير مثل المعتاد ، مع الأخذ في الاعتبار النقل الموازي. اجعل DA هو الفرق المذكور أعلاه في قيم المتجه A ، والذي يتم نقله بالتوازي من x + dx إلى النقطة x والناقل A في النقطة x. وهنا ما كتبه لانداو و Lifshitz:



حسنا ، ما هو الخطأ؟

العودة إلى $$$DA_i = g_i ، _k DA ^ k$ . يمكن فهم ذلك بطريقتين:
أو $$$(DA) _i = g_i ، _k (DA) ^ k$ أو $$$D (A_i) = g_i ، _k D (A ^ k)$
لقد حددنا $$$DA$ لكن لا $$$D (A_i)$ ، ثم الفهم الأول هو الصحيح. لذلك لدينا $$$(DA) _i = g_i ، _k (DA) ^ k$
لكنه لا يتبع من هنا $$$g_i ، _k (DA) ^ k = D (g_i ، _k A ^ k)$
ثم سجل $$$Dg_i ، _k A ^ k = g_i ، _k DA ^ k + A ^ k Dg_i ، _k$ تماما من العدم. يتم تعريف D بواسطة إجراء على A ، وليس إجراء على مكوناته.

ربما سيكون أكثر وضوحا مثل هذا:

نعم ، هناك خاصية الخطية
$$$D (∑_iV ^ i) = ∑_iD (V ^ i)$
حيث $$$V ^ i$ هو ناقل i ، ولكن ليس i-component
بحكم التعريف
$$$A_i = g_i ، _k A ^ k = ∑_kg_i ، _k A ^ k$
حيث $$$A ^ k$ هو المكون kth من ناقل A
لكن هذا لا يعني ذلك
$$$DA_i = g_i ، _k DA ^ k = kg_kg_i ، _k DA ^ k = D (kg_kg_i ، _k A ^ k) = D (g_i ، _k A ^ k)$
المساواة الأولى تتبع التعريف ، والمساواة الثانية والرابعة هي قاعدة أينشتاين ، لكن المساواة الثالثة غير صحيحة : لا يمكنك استخدام خاصية الإضافة ، لأننا نتعامل مع المكونات ، وليس المتجهات. هذا هو عيب في الترميز عندما لا نقوم بتحليل مكان متجه k-th ، وحيث يكون المكون k-th من متجه واحد. في سجل بدون مكونات ، فإن مثل هذا الخطأ لن يمر.

وما هو الدليل الصحيح؟ لكن هذا ليس كذلك. الرياضية ، على الأقل. هذه مسألة تعريف.

• خذ كتاب Mishchenko و Fomenko "دورة قصيرة في الهندسة التفاضلية والطوبولوجيا". الفقرة "الاتصال والتمايز المتغير". الخاصية Dg = 0 مفترضة هناك.
• في الكتاب الممتاز "الأساليب الهندسية في الفيزياء" ، اشتق Schutz Dg = 0 كنتيجة لظروف إضافية - اتساق القياس والحجم.
• في دورة "الجاذبية" (ميزنر ، ثورن ، ويلر) ، تحفز المساواة Dg = 0 على الاعتبارات الجسدية. يفعل شيء مثل هذا. محلياً ، يكون وقت الفضاء أقرب ما يكون إلى مساحة Minkowski المسطحة. في ذلك ، مشتقات الموتر المتري هي 0. وفي الفضاءات المسطحة ، تكون مكونات المشتق المتغير مشتقات عادية في الموتر المتري. لذلك ، مشتق المتغير في مساحة مسطحة المحلية يساوي الصفر. ولكن هذه المساواة هي موتر في الطبيعة. إذن هذه المساواة صحيحة في أي نظام إحداثي آخر.

أشاهد أحدث إصدار من Field Theory ، وهناك كل شيء على ما هو عليه.

كتلة تمايل كبيرة

الميكانيكا النيوتونية

في نيوتن ، تم تعريف الكتلة كمقياس إضافي لكمية المادة: نظام من ثلاث ذرات هيدروجين له كتلة ثلاثة أضعاف كتلة ذرة هيدروجين واحدة. لذلك ، إذا أخذنا كتلة ذرة الهيدروجين كوحدة للكتلة ، سنحصل على فرصة لقياس كتل جميع الهيئات. علاوة على ذلك ، ينص قانون نيوتن الثاني على أن الكتلة هي مقياس للقصور الذاتي للجسم.

علاوة على ذلك ، يشير قانون الجاذبية العالمية والمساواة بين كتلة الجاذبية والقصور الذاتي إلى أن الكتلة بمثابة شحنة جاذبية.

لذلك ، في الميكانيكا النيوتونية ، تخدم الكتلة على النحو التالي:

1. كمية المواد قياس
2. القصور الذاتي التدبير
3. قياس التفاعل الجاذبية ، تهمة الجاذبية

الكتلة هي عددي. في أي نظام يتم قياسه ، نحصل على نفس القيمة. تقاس الكتلة والطاقة بشكل مختلف. ولكن هناك علاقة بينهما:

• يتم التعبير عن الطاقة الحركية للجسيم من حيث الكتلة: $$$T = mv ^ 2/2$
• الطاقة الكامنة لجسيم في مجال الجاذبية $$$φ$ معبراً عنها بالكتلة $$$U = -mφ$

لذلك ، خصائص الكتلة في الميكانيكا الكلاسيكية:

• العددية الشامل
• الكتلة مضافة
• الكتلة هي مقياس للقصور الذاتي
• الكتلة هي مقياس لكمية المادة.
• الكتلة هي شحنة الجاذبية ، مصدر حقل الجاذبية

الميكانيكا النسبية

جعلت نظرية النسبية مضاعفاتها. ظهر مفهوم الخلل الجماعي - وهو مظهر من مظاهر عدم الإضافة للكتلة ، عندما يتم إطلاق الطاقة أثناء تكوين النظام. سيظهر هذا على أنه انخفاض في كتلة النظام مقارنة بمجموع كتل النظم الفرعية. لذلك يمكن للبوزيترون والإلكترون في التصادم أن يتحولا إلى فوتونات ، وبالتالي ، ستختفي المادة تمامًا. وبالتالي ، فإن الكتلة ليست مناسبة كمقياس لكمية المادة .

الآن عن قياس الجمود. النظر في نقطة المواد المتحركة. إذا حاولنا قياس الكتلة كمقياس للقصور الذاتي (تطبيق قوة على النقطة التي ننظر فيها إلى تسارع النقطة) ، نجد أنه بناءً على اتجاه القوة ، ستكون الكتلة كمقياس للقصور الذاتي مختلفة. يمكن أن نتحدث عن الكتلة الطولية (القوة موازية للسرعة) ، حول الكتلة العرضية (القوة عمودي على السرعة). لذلك ، الكتلة كمقياس للقصور الذاتي هي أيضا ليست جيدة .
الآن عن الكتلة باعتبارها تهمة الجاذبية. تعتمد النظرية العامة للنسبية على حقيقة أن مصدر مجال الجاذبية ليس عدديًا (كتلة الراحة ، على سبيل المثال) ، ولكنه موتر - موتر زخم الطاقة. هذا يعني أن الكتلة تفقد دور مقياس التفاعل الجاذبي . لذلك الفوتون مع الطاقة $$$hν$ مجال الجاذبية لا يقاس بأي حال من الأحوال $$$hν / c ^ 2$ . خلاف ذلك ، لن تكون هناك حاجة لنظرية نظرية النسبية العامة لشرح تأثير انحراف شعاع الضوء في مجال الجاذبية.

وفقط عندما يكون الجسم في حالة راحة ، تعمل كتلته الباطنة كمقياس للقصور الذاتي.

الكتلة ليست عدديًا ، وبشكل عام ، ليست كمية مادية مستقلة. فقط كتلة من الراحة المنطقي. ما يسمى الكتلة النسبية $$$m = E / c ^ 2$ ليس لها بعد معين ، ولكن يتم التعبير عنه من خلال الطاقة ، مما يعني أن مفهوم الكتلة النسبية لا لزوم له.

في هذا الصدد ، تتجنب الفيزياء الحديثة مفهوم الكتلة النسبية ، والمعروفة باسم $$$m = E / c ^ 2$ . هذه القيمة ليست مقياسًا للقصور الذاتي وليست مقياسًا للجاذبية. ثم قياس ماذا؟ مقياس للطاقة؟ لذلك ، فهناك طاقة في حد ذاتها وليس من الضروري إدخال إجراء مكافئ آخر. حلاقة اوكام تقطع المفاهيم غير الضرورية.

يتم تضمين كتلة الراحة في العلاقة النسبية للجسيم:
$$$E ^ 2- (p ⃗) ^ 2 c ^ 2 = (m_0 ^ 2 c ^ 2) ^ 2$ حيث $$$م_0 دولا$ - كتلة من الراحة.

(E ، p c) عبارة عن 4 متجه نسبي. هذا يدل على ذلك $$$m = E / c ^ 2$ - فقط تدبير آخر E. يمكن تفسيره من حيث كتلة الراحة على النحو التالي: إذا كان النظام في بقية لديه احتياطي الطاقة E ، ثم كتلة بقية لها على قدم المساواة $$$m = E / c ^ 2$ . لكنها ليست وحدها. لذلك ستكون الكتلة الباقية أقل ، وصولاً إلى الصفر (الفوتون ، على سبيل المثال).

نحن نلخص. فيما يتعلق بالكتلة ، لا يوجد سوى مفهوم كتلة الراحة. مفهوم الكتلة النسبية $$$m = E / c ^ 2$ ليس من الضروري ، فمن الضروري من الناحية المفاهيمية ومربكة فقط. وفي العرض التقديمي الحديث ، يُفهم م دائمًا على أنه كتلة الراحة (التي كانت تسمى سابقًا باسم $$$م_0 دولا$ ) ، لكنهم لا يستخدمون مفهوم الكتلة النسبية ويكتبون الثابت النسبي لزخم الطاقة في الشكل
$$$E ^ 2- (p ⃗) ^ 2 c ^ 2 = (m ^ 2 c ^ 2) ^ 2$
كتب الفيزيائي الشهير بيرش عددًا من المقالات المقنعة حول هذا الموضوع.

لكن

والآن ، الاهتمام ، الأسئلة. طبق منطق الجثم على هذه المتجهات الأربعة:

1. ناقلات الحدث الرابعة: (ct، x ). لدينا ثابت $$$(ct) ^ 2- (x ⃗) ^ 2 = (cτ) ^ 2$ . كل شيء مشابه لمتجه زخم الطاقة الرابع. لديك وقتك الخاص $$$τ$ ، مشابه للكتلة الباقية، هو زمن t النسبي، مشابه للكتلة النسبية. لذلك عليك أن تتخلى عن مفهوم الوقت النسبي t بين الأحداث ، مع الحفاظ على فقط الخاصة بك $$$τ$ : بعد كل شيء ، هذا الوقت النسبي يشبه الكتلة النسبية. ولكن يبدو أن لا أحد يرفض مفهوم تمدد الوقت. ولكن يجب التخلي عن الزيادة النسبية في الكتلة. ما هو الفرق؟
2. موجة الموجة الرابعة (ω / s، k ) للموجة النسبية للطائرة. لدينا ثابت $$$(ω / s) ^ 2- (k ⃗) ^ 2 = (ω_0 / s) ^ 2$ . كل شيء مشابه لمتجه زخم الطاقة 4. لذلك لا يمكنك التحدث عن التردد النسبي لـ ω الموجة ، وبالتالي ، تأثير دوبلر لحركة المراقب فيما يتعلق بمصدر الموجة؟

لذلك هل جثم على حق؟ وماذا يعني الصواب هنا؟

تمايل فروة الرأس قليلا

خذ الموسوعة الرياضية. هنا هو تعريف العددية.

العددية عبارة عن كمية ، يمكن التعبير عن كل قيمة برقم واحد (حقيقي). في الحالة العامة ، العدد هو عنصر في بعض المجال

باتباع هذا التعريف ، الإحداثي السيني لنقطة ما هو عدد. ومع ذلك ، في الفيزياء هذا ليس كذلك. هناك أرقام مختلفة عن الأرقام القياسية . يستدعي الفيزيائيون كمية يتم التعبير عن قيمتها برقم واحد ولا تعتمد هذه القيمة على اختيار إطار مرجعي .

الأرقام القياسية بهذا المعنى موجودة في الميكانيكا النيوتونية:

• عدد العناصر
• درجة الحرارة
• المسافة
• شحنة كهربائية
• الكتلة
• حجم
• المدة
• منتج العددية من اثنين من المتجهات
• الإلتواء العددية لأي موتر

في نظرية النسبية الخاصة ، تعتمد الكتلة والحجم والمدة والمسافة بالفعل على الإطار المرجعي وليست عدديًا. أمثلة على العددية في محطات الخدمة:

• عدد العناصر
• درجة الحرارة
• الفاصل الزمني بين الأحداث
• شحنة كهربائية
• منتج العددية من اثنين 4 ناقلات
• الإلتواء العددية لأي موتر

يعتمد الإحداثي على الإطار المرجعي وليس عدديًا. لذلك يتم فصل الحبوب من القشر - ضروري من غير الضروري ، بسبب اختيار نظام المرجع.

بالطبع ، التعريف مسألة ذوق. لكن الخلاف هنا مزعج ، لأن علماء الرياضيات غالباً ما يشيرون إلى القوانين الفيزيائية ، ويختلف مفهوم العددية عن النظرية الرياضية. والإشارات إلى الفيزياء أصبحت الآن أكثر شيوعًا. لذلك حتى في كتاب برجوازي للغاية كتبه كوستريكين ومانين ، "الجبر الخطي والهندسة" ، هناك عدة إشارات لقيم فضاء ميكانيكا الكم. تجتذب الفيزياء النظرية الحديثة الكثير من علماء الرياضيات والكثير من الرياضيات ، كما أن الاختلاف في التفسيرات الفيزيائية والرياضية أمر مزعج. علاوة على ذلك ، بالنسبة للرقم يوجد اسم - "رقم". لماذا يحتاج إلى اسم ثانٍ آخر - عددي؟
أنا أرجع هذا الموقف إلى فئة zagogulin.

و الان

فضول الدراسة.

امتحان الفيزياء النووية ونظرية الاحتمالات

4 الفيزياء قسم الفيزياء في جامعة ولاية بنسلفانيا. أستسلم الفيزياء النووية. كما أتذكر الآن ، واجهت مشكلة في صيغة Breit-Wigner. هناك صيغة تصف (إذا لم أنس) منحنى الطاقة لحالة غير مستقرة. أو شيء من هذا القبيل. منحنى الرنين فعلا. يبدو وكأنه جرس. يبدو أن كل شيء يتم فعله وأنا في انتظار الاتصال بي. أجرى الأستاذ P. الامتحان ، ويجب أن يقال إنه كان لاعب تنس متحمسًا وقبل ذلك حصل على جائزة على مستوى جمهوري. في هذه المناسبة ، على حد تعبيره الدبلوماسي ، "اصطحب إلى صدره". تنبعث منه رائحة كونياك وليست بريسكا (تستطيع البلغارية بليزكا تحمل كلفة طالب مرة واحدة في الشهر: 7 روبل زجاجة ، ومنحة دراسية 35 - زيادة منتظمة أو 42). ثم طالب فيتنامي هوانغ إجراء امتحان أمامي. كان هناك العديد من الفيتناميين في الدورة. الحقيقة هي أنه في ذلك الوقت قاتل الأمريكيون في فيتنام على الجانب الجنوبي ، وقاتل الصينيون ورجالنا على الجانب الشمالي. وساعدنا فيتنام بالأسلحة والتعليم. هكذا ، يجيب هوانغ. والأستاذ يستمع ويدخن. وفجأةً أرى: الأستاذ يخرج سيجارة من فمه وبدلاً من منفضة سجائر ، لسبب ما ، يلعن في إزاحة هوانغ. ثم يقول: "Cheeeepukhaaa! .. هوانغ! لو كنت أنت ، فلن أدرس الفيزياء النووية ، لكنني سأجلس في الغابة وأطلق النار على الأميركيين. لكنك لا تعرف الفيزياء النووية. نقطتين. تعال لاستعادة غدا. من التالي؟ كان هوانغ مصعوقًا ، ومع الحيرة والدموع التي تركت في عينيه غادر الجمهور. واحد القادم كان لي. أبدأ الحديث عن صيغة بريت وينر. البروفيسور: "أظهر المهمة". نظرت ، ونظرت و "Cheeeepuuuhaaa! نقطتين!". ارتجف الصوت: "متى استعادت؟". قال: "غدا".
ذهبت إلى النزل. أنا أستعد ليوم غد. أنا أتساءل ما هو الخطأ في قراري؟ الفكر والفكر ، ولكن اخترع أي شيء آخر. ثم تحول إلى نظرية الاحتمالات: هذه التذكرة غداً لا يمكنني الحصول عليها بأي شكل من الأشكال. لذلك لا يوجد شيء للغز. واعتمدت على الاحتمال وهدأت.
اتيت غدا يجلس الأستاذ برضوض طفيفة. ولكن قوية بشكل مدهش ، حلاقة نظيفة ورائحة كولونيا ... ومع ذلك ، يبدو أنه أصبح الرصين. عروض لسحب تذكرة. أنا سحب. الآباء !!! تأتي تذكرة الأمس. ها هي نظرية الاحتمالات. أنا أغمي تقريبا. ما يجب القيام به لم أتوصل إلى حل جديد ، وبدأت بصوت الأمس المرتعش كما كان من قبل. استمع الأستاذ ، واستمع وقال: "حسنًا ، يا صديقي على ما يرام. لماذا أخطأت كثيراً بالأمس؟" لقد فوجئت قليلاً وأجبت - كما يقولون ، مشوشة قليلاً. "حسنا ، لا شيء. لا يمكنني وضع خمسة بالفعل ، لكنني سأضع أربعة ". هكذا ظهر الأربعة في الفيزياء النووية في سجلي.

يجب أن أقول ، ثم لم أكن أقدر دعابة الوضع. لم يكن مضحكا. والآن ، بعد سنوات عديدة ، أذكرها بسرور. ومضحك بالفعل.

والآن عن النساء

أتذكر كيف أن الأستاذ نفسه P. كان لديه طالب دراسات عليا في القسم. بتعبير أدق ، أشقر نحيلة جميلة. قادت ممارسة الفيزياء النووية معنا. نحن نصنع المعامل ولا نغض الطرف عن طالب الدراسات العليا. وعيونها حزينة. ما زلت أتذكر كيف جلست على الطاولة ، وأمامها المجلد الكثيف ذي الحجم الكبير من "مقدمة لنظرية مجال الكم النسبي" لشفاير. ونظرت بهذا الحنين إلى هذا الأذى الذي أثارت التعاطف القسري. في وقت لاحق فقط ، كمتدربة في معهد البحوث ، درست هذا المجلد وبعد ذلك ، على ما يبدو ، فهمت سبب شوقها. لا ، هو بطلان نظرية المجال الكمي للفتيات. جميلة خاصة.

في عامنا الثالث ، قرر طالب واحد دراسة جميع ميكانيكا الكم لانداو من A إلى Z. فتاة جميلة جدا. انتهت القضية في حقيقة أنها لم تستطع تحمل العبء مع انهيار عصبي تم نقله إلى المستشفى. بعد عام ، تعافت ، لكنها كانت حزينة بالفعل طوال الوقت. الأخلاقية: الكم والبنات غير متوافقين. والصوت الداخلي لتجربة البرمجة يهمس بالنسبة لي ومثل: "البرمجة والفتيات غير متوافق". تذكرت أنه بمجرد اعتقادي أنني سأفهم أي برنامج لمشروع قيد التطوير.ولكن بعد ذلك ذهبت المبرمجة في إجازة أمومة ، ثم فشل برنامجها. أغتنم البرنامج وأحاول أن أفهم المنطق. وهي مكتظة ببيانات GO TO مع تسمية انتقال قابلة للتغيير ديناميكيًا. وهذه العلامات تتغير في أجزاء مختلفة بطرق مختلفة. لا يهم كيف حاولت السيطرة على التحولات ، لكن لعارتي لم أستطع التعامل معها. لكنني أعيد كتابة البرنامج وفقًا لجميع قواعد البرمجة الهيكلية دون الانتقال إلى واحدة وكنت مسرورًا للغاية بنفسي. علاوة على ذلك ، كنت دائما حذرا من منطق الإناث في البرمجة. في رأيي ، هذا المنطق ليس في المقام الأول.