Monin Ilya Alekseevich, ctn
imoninpgd@gmail.com
Atommodell mit einem großen Kern, vergleichbar mit der Größe des Atoms insgesamt.
Gegenwärtig wird in der Physik das Rutherford-Bohr-Atommodell als allgemein anerkannt angesehen, bei dem ein kleiner, schwerer, positiv geladener Kern von nahezu schwerelosen Elektronenschalen umgeben ist, während die Größe der Elektronenschalen 1000-mal größer ist als die Größe des Kerns.
Das Rutherford-Bohr-Atommodell weist viele inhärente Mängel auf, die seit seiner Einführung seit 100 Jahren vertuscht wurden.
Das einzige, was das Rutherford-Bohr-Atommodell erklärt, ist die Erfahrung, den Fluss von Alpha-Partikeln auf einer dünnen Goldfolie zu streuen. Daraus wurde eine Schlussfolgerung über die verschwindend geringe Größe des positiven Kerns in der Zusammensetzung eines riesigen Atoms gezogen, das mit dem Hohlraum der Elektronenschalen gefüllt ist.
Und wie erklärt das Rutherford-Modell die Existenz von Festkörpern mit fester Dichte?
Und es erklärt in keiner Weise die Eigenschaften realer Substanzen, die uns aus dem Alltag bekannt sind.
Aus diesem Grund musste ich mein eigenes Modell der Struktur des Atoms erstellen.
Keines der vorhandenen Modelle kann alles auf einmal erklären.
In meinem Modell erkläre ich die Streuung von Alpha-Partikeln im Rutherford-Experiment nicht.
Nun, das Rutherford-Modell erklärt nur eine Erfahrung der Streuung von Alpha-Partikeln auf einer Goldfolie, kann aber nichts anderes erklären.
Aber mein Modell erklärt die Existenz von Festkörpern, Flüssigkeiten, Gasen und allen Phasenübergängen zwischen ihnen.
Im Rutherford-Bohr-Modell ist es völlig unverständlich, aus welchen Kräften die festen Substanzen bestehen, aus denen alle uns umgebenden Objekte bestehen, und der Übergang von einem festen in einen flüssigen Zustand und von einem flüssigen in einen gasförmigen Materiezustand ist ebenfalls unverständlich.
Es ist an der Zeit, das Atomstrukturmodell zu überdenken und ein neues Konzept zu entwickeln, das sowohl die Festigkeit von Festkörpern als auch die Elastizität von verdünnten Gasen erklären kann.
Zur Prüfung wird ein neues Atommodell vorgeschlagen, dessen Hauptmerkmale die folgenden Thesen sind:
- Der Kern des Atoms fällt in seiner Größe praktisch mit der äußeren Grenze des Atoms zusammen;
- Der Atomkern ist kein chaotischer Haufen von Nukleonen (Neutronen und Protonen), sondern hat eine sehr klare Struktur-Architektur, die für alle physikalischen und chemischen Eigenschaften einer bestimmten einfachen Substanz aus dem Periodensystem verantwortlich ist;
- Atome in Festkörpern kommen direkt mit ihren festen Kernen in Kontakt;
- Der Übergang zu verschiedenen Phasen (fest-flüssig-gasförmig) erfolgt mit einer Änderung der relativen Position einzelner Nukleonen (oder ihrer Elemente) in der Struktur des Kerns;
- Das Konzept der „elektronischen Atomhülle“ ist vom neuen Atommodell ausgeschlossen, und alle Wechselwirkungen von Atomen werden durch direkten Kontakt von Kernnukleonen und durch die bekannten elektrostatischen und magnetischen Felder durchgeführt, die an bestimmte Nukleonen in der Zusammensetzung des Kerns gebunden sind.
- In diesem Atommodell gibt es kein separates Teilchen "Elektron".
Der Kern des Atoms fällt in seiner Größe praktisch mit der äußeren Grenze des Atoms zusammen. Das Zusammentreffen der Größe des Kerns mit den äußeren Abmessungen des Atoms ermöglicht es, viele zuvor ungeklärte Phasenzustände, dh feste, flüssige und gasförmige Substanzen, zu erklären.
Feste Substanzen im neuen Konzept werden durch feste Atome-Kerne erklärt, die direkt miteinander in Kontakt stehen. Darüber hinaus wird ihre Zugfestigkeit durch die Anziehung einzelner Atome auf der Ebene der kurzreichweitigen Magnetkräfte im Atomkern bestimmt. Nun, die Druckfestigkeit wird ausschließlich durch die Festigkeit der dichten Atomkerne selbst bestimmt. Die Druckstärke tendiert zur Unendlichkeit, was sich in der Existenz von riesigen Objekten manifestiert, die durch die Schwerkraft stark komprimiert werden, wie Sterne und Planeten.
Der Fall eines einseitigen Drucks schafft nicht die Voraussetzungen für eine umfassende Kompression, und daher beginnen die Atome unter der Wirkung von Scherkräften in senkrechter Richtung von der wirkenden Kompressionskraft aneinander zu gleiten. Es ist genau die Möglichkeit einer solchen Verschiebung, auf der alle Umformtechniken (Pressen, Schmieden, Stanzen) basieren, wenn es in einem engen Spalt zwischen den Walzen möglich ist, einen Metallrohling in eine sehr dünne Folie oder zwischen der Matrize und dem Stempel zu rollen, ist es möglich, den Rohling zu einem geformten glasartigen Produkt zu glätten. Genau so werden dünnwandige Bierdosen durch Stanzen aus Aluminium-Pellets-Rohlingen hergestellt.
Der Kern eines Atoms hat eine sehr klare und einzigartige Struktur-Architektur, die für alle physikalischen und chemischen Eigenschaften einer bestimmten einfachen Substanz aus dem Periodensystem verantwortlich ist.
Der Übergang zur Betrachtung „kleiner“ Details der Struktur des Kerns ermöglicht es uns, von der vorhandenen unbedeutenden numerischen Eigenschaft der Anzahl der Nukleonen und der Größe der Ladung gemäß dem Periodensystem zur informativen qualitativen Eigenschaft der Architektur der Struktur des Kerns überzugehen, die den gesamten Satz chemischer und physikalischer Eigenschaften einer einfachen Substanz tragen sollte.
Der Übergang zu verschiedenen Aggregatzuständen (fest-flüssig-gasförmig) erfolgt, wenn sich die relative Position einzelner Nukleonen in der Struktur des Kerns ändert oder sich die Nukleonen selbst in den Nährstoffen ändern.
Im Rutherford-Bohr-Atommodell war der Kern tausendmal kleiner als die Größe des Atoms, und daher wurde die Auswirkung seines winzigen Kerns auf externe Phasentransformationen einfach nicht berücksichtigt. Mit einer tausendfachen Vergrößerung des Kerns nimmt seine Rolle in der Wirkung auf alle physikalischen Eigenschaften der Materie, einschließlich der Phasenübergänge zu verschiedenen Aggregationszuständen, stark zu. Beim direkten Kontakt großer Multi-Nucleon-Nuclei-Atome entsteht eine neue Art der Wechselwirkung, die auf den seit langem bekannten magnetischen und elektrostatischen Kräften basiert.
Bei engem Kontakt der Kerne, die bis an die Außengrenzen des Atoms vergrößert sind, tritt das zuvor vernachlässigte Phänomen „Elektrostatische und magnetische Wechselwirkung kurzreichweitiger Ordnung“ auf, dh die Wechselwirkung starker magnetischer und elektrischer Ladungen von Nukleonen in Abständen nahe der Größe des Kerns und der Größe einzelner Nukleonen.
Das vorherige Modell betrachtete das Atom als elektrisch neutral, und die Trennung der negativen Ladung der Elektronenhülle und des positiven Kerns wurde nicht berücksichtigt.
In dem neuen Modell kann die Wechselwirkung von Kernatomen auf der Ebene des lokalen Effekts einer engen Konvergenz der gleichnamigen Pole der beabstandeten internen Kernladungs-Dipole betrachtet werden. Ein solcher Ansatz ermöglicht es, ein Modell des Festkörpers über die Kräfte der magnetischen Anziehung sowie ein Modell der statischen Gaszustände über die Kräfte der elektrostatischen Abstoßung zu erstellen. Der Zwischenzustand im Flüssigphasenmodell weist Elemente des Festphasen- und des Gasphasenmodells auf, die sich in einem engen Spalt zwischen Atomen gegenüberliegen.
Gas existiert auf den Abstoßungskräften des gleichen Namens Elektrostatische Ladungen in den Dipolen einzelner Nukleonen, wenn alle elektrischen Dipole des Atoms mit dem gleichen Namen des elektrischen Pols nach außen gedreht werden. In diesem Fall sind alle benachbarten Gasatome mit den gleichen Polen elektrischer Dipole gespickt (insgesamt bleibt das Atom neutral), wodurch ihre lokale elektrostatische gegenseitige Abstoßung entsteht. (Abb. 1, Abb. 2, Abb. 3).
Abb. 1. Die Wechselwirkung der Felder von Punktladungen nach dem Prinzip der Überlagerung: a) Zwei entgegengesetzt isolierte Ladungen mit einem regelmäßigen radial gerichteten (sphärischen) elektrischen Feld, wobei die Kraftlinien gleichmäßig verteilt sind und sich radial bis ins Unendliche erstrecken, dh im abstrakten Modell interagieren ihre Felder nicht; b) Die reale Form der Kraftlinien zweier nahe beieinander liegender einzelner entgegengesetzter Ladungen, bei denen nach dem Prinzip der Überlagerung die Kraftlinien einer positiven Ladung bei einer negativen Ladung geschlossen sind und im Unendlichen die Gesamtladung dieses Systems als Null wahrgenommen wird und die Kraftlinien eines Dipols nicht ins Unendliche gehen; c) Die reale Form der Kraftlinien zweier eng beieinander liegender gleichnamiger und eindimensionaler Ladungen, bei denen sich nach dem Prinzip der Überlagerung die Kraftlinien derselben Ladungen nicht schneiden, sondern in getrennte Halbräume verschoben werden und die Gesamtladung dieses Systems im Unendlichen als Punktladung von doppeltem Wert wahrgenommen wird. Das heißt, aus einer entfernten Makroumgebung scheinen neutrale Atome gleichmäßig neutral zu sein, während in der Nahbereichsordnung mit benachbarten Atomen die Gase aufgrund der gleichnamigen elektrostatischen Abstoßungskräfte in einem stabil äquidistanten Zustand gehalten werden.
Im Modell „Elektrostatische Wechselwirkung kurzreichweitiger Ordnung“ bewegen sich Gasmoleküle nicht mehr mit enormen Geschwindigkeiten und bleiben in einem Zustand elektrisch intensiver Ruhe. Ihre Temperatur wird ausschließlich durch die Stärke des elektrostatischen Feldes in der kurzreichweitigen Wechselwirkungsordnung bestimmt. Eine sanfte Änderung der Gastemperatur wird durch eine gleichmäßige synchrone Änderung der Länge der Schultern der elektrischen Dipole des inneren Nukleons in radialer Richtung des Atoms realisiert. Je kürzer der Dipolarm ist, desto kürzer sind die Blütenblätter der elektrostatischen Krone, die er erzeugen kann.
Abb. 2 Verteilung der elektrischen Feldlinien des elektrostatischen Feldes auf den Platten eines Kondensators mit verteilten und Punktladungen: a) Flachkondensator mit einer verteilten Ladung der Minusplatten (das Feld kreuzt das Feld nicht) und Einzelpunktladungen auf der Plusplatte (das Feld schließt außerhalb des Spaltes zwischen den Platten) ;; b) Kugelkondensator mit verteilter Ladung auf der Minusauskleidung und Einzelpunktladungen auf der Plusauskleidung; c) Kugelkondensator mit Einzelpunktladungen auf der Plus-Auskleidung und Einzelpunktladungen auf der Minus-Auskleidung (Feldschluss bei externen Ladungen erzeugt lange Feldlinien-Blütenblätter, die weit in den Raum über die feste äußere Kugelauskleidung des Kondensators hinausreichen).
Abb. 3. a) Ansicht des elektrischen Feldes des Dipols in der Zusammensetzung eines freien Nukleons; b) Beibehaltung der magnetischen Kräfte einer Kette von 6 Nukleonen, die in einem Ring geschlossen sind, während magnetische Kraftlinien innerhalb des Rings vollständig geschlossen sind und nicht in den Weltraum gelangen; c) Das elektrische Feld der Dipole des Nukleonenrings, der die elektrostatische „Krone“ bildet (in diesem Fall gehen die Blütenblätter der Kraftlinien der elektrischen „Korona“ weit über die Dimensionen des Atoms hinaus)Der elektrostatische Abstoßungseffekt im Nahbereich in Gasen und die magnetische Anziehung von Kernen in der flüssigen (festen) Phase erklären den Verdampfungsprozess während des allmählichen Erhitzens und den kritischen Zustand des Dampfes durch Sättigung gut. Eine Verdampfung (Austritt aus einer festen oder flüssigen Phase in einen gasförmigen Zustand) tritt also auf, wenn beim Erhitzen eines Atoms die elektrostatischen Dipole von Nukleonen mit den gleichen Polen nach außen in einem solchen Ausmaß ausfallen, dass die elektrostatische Abstoßung irgendwann größer wird als die Kraft der magnetischen Anziehung benachbarter Atome. Die Kondensation erfolgt in umgekehrter Reihenfolge: Die Atomkühlung führt zu einer Abnahme der elektrostatischen Abstoßungsintensität, wenn elektrische Dipole in eine neutrale Position gebracht werden.
Die Austrittsarbeit (Verdampfungsenergie) ist die zusätzliche Feldenergie, die ein Atom während der Expansion der elektrostatischen Korona in einem leeren Gasraum verbraucht. Die Ausgangsenergie (Verdampfungswärme) sollte mit zunehmendem Gasdruck bei gleicher Temperatur der darüber liegenden Flüssigkeit und des darüber liegenden Gases abnehmen, was am Beispiel der Abhängigkeit der Verdampfungswärme bei unterschiedlichen Luftdrücken in der Umgebung bestätigt wird (siehe Tabellendaten für Drücke unter 1 atm im Hochgebirge). Mit zunehmendem Druck und Siedetemperatur von Wasser (tabellarische Daten der Siedetemperatur von Wasser bei verschiedenen Drücken über 1 atm) nimmt auch die Austrittsarbeit ab, was durch eine Verringerung des Unterschieds in der Größe der intermolekularen Abstände in der flüssigen und gasförmigen Phase erklärt wird, wodurch das Volumen des elektrischen Feldes der Corona verringert wird, das zusätzlich absorbiert Energie, wenn es sich öffnet, nachdem dichtes Wasser in einer verdünnten Gasphase belassen wurde.
Der Übergang vom Dampfzustand in den Eiszustand bei negativen Temperaturen sollte durch die flüssige Wasserphase verlaufen. Gleichzeitig bildet sich auf der Oberfläche des bereits erstarrten Eises die dünnste Schicht der flüssigen Wasserphase mit einer Temperatur über Null Grad Celsius, in der sich der Wärmefluss aus der Faltung des Feldes der kondensierenden Wassermoleküle verteilt. Je größer der Unterschied in der Eistemperatur relativ zu 0 ° ist, desto dünner ist die Wasserschicht auf der Oberfläche, da ein großer Temperaturunterschied die Wärmeübertragungsrate in der Flüssigkeitseisschicht erhöht, wobei die Dicke der Wasserschicht proportional abnimmt, um den gewünschten Wärmefluss aus dem Kondenswassermolekül zu leiten.
Die dünnste Wasserschicht auf der Oberfläche des Eises schafft bei Wechselwirkung mit dem Träger einer externen Last (der Sohle des Schuhs oder des Laufschlittens) die Voraussetzungen für das Auftreten einer „Hydrocline“, selbst bei einer relativen Lastgeschwindigkeit von nahezu Null relativ zum Eis. Die dünnste Wasserschicht mit einer Dicke von mehreren Molekülreihen hat einfach keine Zeit, sich aus einem dünnen Spalt herauszudrücken, während die Viskosität von flüssigem Wasser sehr niedrig ist, was die Möglichkeit schafft, die Sohle auf Eis auf einem Fett aus Wasser "Hydrocline" zu rutschen.
Wenn die Dicke der Hydrocline mit einem Temperaturabfall relativ zu 0 ° C verbunden ist, sollte die Rutschfestigkeit des Eises mit zunehmendem Frost abnehmen. Dies ist genau das Verhalten des Eises, das in der Praxis verfolgt werden kann, wenn das größte Gleiten auf den Straßen bei Temperaturen nahe Null Grad Celsius spürbar ist. Bei starkem Frost wird beim Bewegen auf Eis ein direkter Kontakt von fest-hart hergestellt, praktisch ohne Bildung von Hydrocline, als ob mit der Sohle (dem Reifen) sofort ein molekulares Abbinden des Eises mit dem Einfrieren des Trägers auf dem Eis erfolgt.
Nach einigen Berichten nimmt die Dicke des Wasserfilms auf der Eisoberfläche von -5 bis 100 nm um das Zehnfache bei -35 bis 10 nm ab und besteht bei -170 Grad im Allgemeinen aus einer Molekülschicht. Die Bewohner der Arktis sagen also, dass das Ziehen von Schlitten auf Eis bei sehr niedrigen Temperaturen dasselbe ist wie das Ziehen von Schlitten auf Sand (schließlich gibt es in diesem Fall nicht genügend Schmierung).
Abb. 4 Schematische Darstellung der Kontaktgrenzzone verschiedener Phasen Flüssiggas (Wasser-Luft) bei der elektrostatischen Theorie des Gases: a) Gas bei einem Druck von 1 atm. über flüssigem Wasser (der Abstand zwischen den Zentren der Moleküle ist ungefähr zehnmal größer als in der flüssigen Phase); b) Das gleiche Gas über Wasser bei der gleichen Temperatur, aber bei einem Druck von 10 atm, während der Abstand zwischen den Zentren der Gasmoleküle um das 10 1/3 = 2,15-fache verringert wird. Man kann deutlich die Verformung der kontaktierenden monopolaren elektrischen Korona der Gasatome sehen, wenn sich die Moleküle nähern. Die Kraftlinien können sich nicht schneiden und sind daher gezwungen, sich zu verformen, wobei sie ein kleineres Volumen einnehmen, was zu einer Erhöhung der Kräfte der gegenseitigen Abstoßung (Erhöhung des Gasdrucks) führt.Tab. 1. Die Verdampfungswärme für Wasser, abhängig von Druck und Temperatur.
Die vorhandenen Zustandsgleichungen eines idealen Gases (das Boyle-Marriott-Gesetz) beschreiben Gase bei niedrigen Drücken (normale Bedingungen) und hohen Temperaturen gut. Bei hohem Druck erlaubt uns dieses ideale Gesetz jedoch nicht, die Übergänge entweder zum flüssigen oder sogar zum festen Zustand zu beschreiben.
Das Van-der-Waltz-Gesetz versucht, Inkonsistenzen durch Einführung zusätzlicher Faktoren zu korrigieren und die theoretische Kurve an die experimentell erhaltene Abhängigkeit anzupassen. In diesem Fall findet eine versteckte Zurückweisung des Rutherford-Bohr-Atommodells statt, da in der Van-der-Wals-Gleichung das Atom durch eine feste Kugel dargestellt wird, die das gesamte Volumen an seinen Außengrenzen ausfüllt.
Gleichzeitig wird die Art der Wechselwirkung von Atomkugeln nicht qualitativ erklärt, so dass Erklärungen auf der Ebene schwereloser statistischer Elektronenschalen über einem winzigen Nukleolus verbleiben, wie dies nach dem Rutherford-Bohr-Modell der Fall sein sollte.
Im Fall des vorgeschlagenen Modells, bei dem die Abstoßung gleich geladener Oberflächen auftritt, wird es möglich, das statische Verständnismodell zu betrachten, bei dem jedes Element des Modells eine verständliche physikalische Verkörperung und physikalische Bedeutung hat.
Die Wechselwirkung von Dipolen wird also durch die einfachste Formel der direkten paarweisen Wechselwirkung für vier Punktladungen ausgedrückt, die paarweise in mechanisch starken Dipolen mit einer Schulter L und einem Abstand R zwischen den nahen Enden der Dipole gesammelt werden:
F = Kq2 (1 / R2 - 2 / (R + L) 2 + 1 / (R + 2L) 2)
Wenn wir zu einem gemeinsamen Nenner führen und die Klammern im Zähler öffnen, erhalten wir einen noch umständlicheren Ausdruck:
F = Kq2 (2R2L2 + 12RL3 + 4L4) / (R2 (R + L) 2 (R + 2L) 2)
Ein Merkmal des Berechnungsmodells für Dipole ist, dass die Abstoßungsfunktion der Dipole weit vom Zentrum des Atoms oder vielmehr an seinem äußeren Rand, wo ein direkter Kontakt von Atomen unter dem Einfluss der stärksten Kräfte der magnetischen Atomanziehung möglich ist, zur Unendlichkeit tendiert. Es ist dieser Kontakt zweier sich stark ändernder Werte und entgegengesetzter Vorzeichenkräfte an der Atomgrenze, der es uns ermöglicht, ein Modell der ausgeglichenen Abstoßungs-Anziehung von Atomen untereinander zu erstellen.
Bei R >> L wird die Funktion der elektrostatischen Abstoßung von Dipolen auf folgende Form vereinfacht:
F = K q2 2L2 / R4
Die magnetische Anziehung hat eine Sättigungseigenschaft und der Funktionsgraph geht selbst bei direktem Kontakt von Atomen nicht ins Unendliche. Daher findet die magnetische Anziehung immer einen Gleichgewichtspunkt mit elektrostatischer Abstoßung auf einer steilen hyperbolischen Steigung der elektrostatischen Charakteristik.Natürlich ist klar, dass es in der Realität keine unendlich großen Kräfte gibt, aber es gibt eine bestimmte Grenze von Maximalwerten (zum Beispiel können die Anziehungskräfte von Atomen durch direkte Messung der Zugfestigkeit in einem Einkristall einer Substanz geschätzt werden, und die Endlichkeit der Kräfte der elektrostatischen Wechselwirkung wird durch die feste Energie während der Vernichtung von Elektronen und Positronen bestimmt). Wenn zwei Atome zusammenkommen, hören die Abstoßungskräfte irgendwann auch auf, schnell zu wachsen und erreichen einen bestimmten festen endlichen Wert. Somit sind zwei nicht unendlich große Werte für Anziehung und Abstoßung an einem bestimmten Punkt des gegenseitigen Gleichgewichts ausgeglichen, die sich am Schnittpunkt der Graphen dieser beiden Funktionen befinden, wenn Graphen in einem Koordinatensystem dargestellt werden. (siehe Grafik 1)
.1. () : (); (), () (''); - () (''); (). R- . (-) () , - , ( ) ( ) (R max - ). Die Van-der-Waltz-Gleichung zeichnet ein sehr ähnliches Bild, erklärt jedoch nicht die physikalische Bedeutung der Anziehungs- und Abstoßungskräfte, während die Zone des unendlichen asymptotischen Wachstums der Funktion subtil in die unerreichbare Zone des Atomzentrums verschoben wird.Der flüssige Zustand einer Substanz ist der Moment, in dem sich die elektrostatischen Dipole beim Erhitzen bereits abzustoßen beginnen, diese Abstoßung jedoch die Bindung der magnetischen Anziehung von Atomen noch nicht aufbrechen kann. Infolgedessen entsteht eine kleine Lücke zwischen den Atomen (g ”in der Grafik von Grafik 1), was zu einem starken Anstieg der gegenseitigen Beweglichkeit von Atomen auf der Schicht aus elektromagnetischem„ Schmiermittel “führt.Die Festgas-Grenzschicht entsteht beim Kontakt magnetisch gekoppelter Feststoffe mit elektrostatisch belasteten Gasatomen. Gasatome können sich nicht von einem Feststoff mit nicht genannter elektrostatischer Korona von Atomen abstoßen und werden auf eine feste Oberfläche gedrückt. So entsteht eine Grenzschicht aus Gasatomen, die an die Oberfläche einer festen Substanz gedrückt wird. In diesem Fall ist die Grenzgasschicht immer noch in der Lage, andere Gasatome von sich selbst abzustoßen, da die Grenzgasschicht im erforderlichen Ausmaß elektrostatisch belastet bleibt. Eine solche Kompression der Grenzschicht aus Gas (Luft) zu einem festen Metall erklärt das fast augenblickliche Auftreten von Metalloxiden auf der Oberfläche. Ein weiterer Kontakt der Gasgrenzschicht erfolgt bereits mit einem festen Oxidschutzfilm auf der Metalloberfläche,schützt die darunter liegende Schicht aus reinem Metall vor weiterer Oxidation.Modellierung angeblicher Strukturarchitekturen chemischer Elemente. In Zukunft betrachten wir die angeblichen Modelle der Struktur der Kerne von Atomen verschiedener Substanzen, wobei die Metallkugel mit starken magnetischen Eigenschaften das Nukleon (Nukleon, Proton) sein wird. Die magnetische Wechselwirkung von Nukleonen erfüllt das Kriterium der Nichtzentralität der Kraftwechselwirkung von Nukleonen im Kern und der Sättigung dieser Kräfte bei Annäherung von Nukleonen, was in der Kernphysik seit langem für starke Kernwechselwirkungen angenommen wird.Moderne Seltenerdmagnete haben eine sehr hohe Magnetkraft, die es Ihnen ermöglicht, plausible Modelle atomarer Strukturen zu erstellen, die sich nur auf die Magnetkräfte der Retention der Balls-Nucleons als Teil eines einzelnen Kerns mit einer einzigartigen Architektur stützen. In diesem Fall wirken die Magnetkräfte selbst als kritische Controller für jedes solche Kernmodell, da aufgrund der gegenseitigen Anziehung und Abstoßung polarisierter Kugeln weit entfernt von allen räumlichen Kombinationen von Kugeln eine stabile Form zusammengesetzt werden kann.Das Modell jedes Atoms wird aus der Anzahl der im Periodensystem angegebenen Nukleonen (einschließlich aller stabilen Isotope) zusammengesetzt. Rekonstruktionen von Modellen werden aus Neodym-Magnetkugeln mit einem Durchmesser von 5 mm erstellt. Derzeit werden solche Magnetkugeln als Puzzlespielzeug namens Neocub verkauft, das 216 Magnetkugeln derselben Größe (6 x 6 x 6 Würfelstücke) enthält.Basierend auf den erhaltenen geometrischen Merkmalen der Atommodelle jeder einfachen Substanz werden wir versuchen, die logischen Zusammenhänge zwischen der Form des Atommodells und den Eigenschaften der realen Materie auf Makroebene zu finden.In der Anfangsphase der Modellierung nuklearer Strukturen wurden einige Regelmäßigkeiten aufgedeckt. So neigen Magnetkugeln dazu, sich in Ketten auszurichten, und lange genug Ketten lassen sich leicht in Ringe einrasten. Ringmagnetstrukturen erweisen sich als sehr stark und stabil, während das äußere Magnetfeld dieser Ringe stark abnimmt, da fast alle magnetischen Linien ihrer Magnetflüsse separate Kugelmagnete durch benachbarte Kugeln ihres Magnetnukleonenrings geschlossen sind (siehe Abb. 5). Ringe gleicher Größe (gleiche Anzahl von Nukleonenkugeln) können sich leicht miteinander verbinden und bilden sehr stabile säulenförmige Strukturen, die mit neuen entsprechenden Ringen nahezu unbegrenzt über die Länge erweitert werden können (Abb. 6).Ketten von Nukleonenkugeln können in zwei Versionen parallel zueinander geschaltet werden:- zugehörige Richtungen der Magnetflüsse
- Gegenrichtung des Magnetflusses
Die gleichzeitige Richtung der Magnetflüsse ermöglicht eine dauerhaftere und kompaktere Verbindung von Kugelketten (Kugeln befinden sich an den Eckpunkten gleichschenkliger Dreiecke). Gegenüberliegende Magnetflüsse bewirken, dass sich die Kugeln oben auf den Quadraten befinden, was zu einer weniger dichten und weniger dauerhaften Packung der Nukleonenkugeln führt
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Zusätzlich zum Verbinden eindimensionaler Ringe ist es möglich, unterschiedlich große Ringe in verschiedenen Kombinationen zu verbinden, wodurch eine Vielzahl von räumlichen Formen erhalten wird. Diese Vielzahl möglicher Formen der Verbindung von ringmagnetischen Strukturen und einzelnen Magnetkugeln ermöglicht es Ihnen, viele Modelle der Architektur von Kernen mit einer ähnlichen Anzahl von Nukleonen zu erstellen, die sich jedoch auf verschiedene Substanzen mit radikal unterschiedlichen chemischen und physikalischen Eigenschaften beziehen.Wie Sie wissen, kann ein einzelnes chemisches Element vielen Isotopen mit einer unterschiedlichen Anzahl von Neutronen in der Zusammensetzung entsprechen. Die säulenartigen Strukturen von Atomen aus Ringen mit sechs oder mehr Nukleonen weisen also eine Lücke in der Mitte auf, wodurch zusätzliche Nukleonen in der Säule platziert werden können, ohne das Erscheinungsbild des Atomkerns zu verändern. (Abb.6.b).Basierend auf der vorgeschlagenen Version der magnetischen Anziehung und elektrostatischen Abstoßung kann angenommen werden, dass Metalle Kernstrukturen mit einem zusätzlichen Außenring aus magnetisch gekoppelten Nukleonen oben auf der zentralen Säule eindimensionaler Nukleonenringe enthalten (Abb. 7 - untere Reihe). Diese Annahme basiert auf der Tatsache, dass der externe Magnetring nicht geladen ist, wodurch der Spalt zwischen der internen elektrisch geladenen Säule vergrößert wird, wenn andere Atome des gleichen Typs erreicht werden. Ein solcher Spalt erhöht den Siedepunkt und den Schmelzpunkt des Metalls und schafft auch einen größeren Bereich für die Flüssigkeitszustandszone.Substanzen, die unter normalen Bedingungen Gase sind, müssen im externen Kreislauf einen geladenen Nukleonenring aufweisen, der eine elektrostatische Abstoßung von derselben Art von Gasatomen bewirkt, während eine große Anzahl von Nukleonen innerhalb des geladenen Rings platziert werden kann, wodurch eine breite Isotopenreihe dieses Elements erzeugt wird.
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Im Folgenden werden wir die wahrscheinlichste Struktur-Architektur von Atomen einzelner Elemente im Hinblick auf die Besonderheiten ihrer Nukleonenzusammensetzung und bekannte physikalische Eigenschaften (Dichte, Stärke, Tplav, TPK usw.) im Detail betrachten.Das Folgende ist eine Tabelle von 1-2-3 Perioden (kurz) des Periodensystems, wobei anstelle eines gebrochenen Atomgewichts die ganzzahligen Gewichte der einzelnen in der Natur vorkommenden stabilen Isotope angegeben sind (Tabelle 2).Tab. 2. Atomgewichte stabiler Isotope chemischer Elemente der 1-2-3. Perioden des Periodensystems.
In der 1. Periode und 2. Periode (der ersten vollständigen Zeile der Tabelle) enthält das Periodensystem Elemente mit einer kleinen Anzahl von Nukleonen. Die kleinen Atome dieser Perioden ermöglichen es uns, solche räumlichen Modelle zu betrachten, die einzigartigen Formen entsprechen, die die Konstruktionsrichtung von Atommodellen für alle nachfolgenden Perioden bestimmen können (siehe Abb. 7). Darüber hinaus kann die vernünftigste Simulationsoption als allmähliche Vergrößerung des Hauptladungsatomrings angesehen werden, indem er entsprechend seinem chemischen Status durch eine maximale Nukleonenzusammensetzung von externen (Metall) und Intra-Ring-Nukleonen (Nichtmetall) ergänzt wird. Anschließend wird nach einem Analogon gemäß der Tabelle der Nukleonenkorrespondenzen chemischer Elemente gesucht .1. Wasserstoff (11H) 1 Proton (1p). Die freie Substanz hat die Form H2.
Der Aufbau eines Wasserstoffatoms erfordert keinen Aufwand, da es einfach aus einer Protonenkugel besteht. Aufgrund des offenen Magnetflusses ist einatomiger Wasserstoff extrem aktiv, wodurch er mit den nächstgelegenen freien Substanzen reagiert oder andere Wasserstoffatome in den Zustand eines stabilen geschlossenen Rings bringt.
Deuterium (21D) 1 Proton + 1 Neutron (1p + 1n) - die Form ist auch in Form von zwei zusammenklebenden Kugeln eindeutig.
2. Helium (42He) 2 Protonen + 2 Neutronen (2p + 2n)
Für Helium ist es bereits möglich, mehrere Optionen für Modelle der Kernstruktur zu erstellen:
- Linear - vier Nukleonen hintereinander,
- Flach (Quadrat) - vier Nukleonen in den Ecken eines flachen Quadrats,
- Räumlich (Tetraeder) - vier Nukleonen in den Ecken eines volumetrischen Polyeders-Tetraeders.
In diesem Fall ist es möglich, aus 4 Magnetkugeln nur eine flache quadratische Form des Kerns zu bilden. Die tetraedrische Form bei magnetischen Kräften hält nicht an und verwandelt sich sofort in ein Quadrat.
In Zukunft werden wir uns nur auf die räumlichen Formen von Atomen konzentrieren, da lineare Varianten in massereicheren Atomen keine sinnvolle Ausführungsform liefern können.
Seltenes Heliumisotop (32) 2 Protonen + 1 Neutron (2p + n)
In dieser Konfiguration ist nur ein flaches Dreieck möglich.
3. Lithium (73Li) -7-Nukleonen (3p + 4n)
Für Lithium ist es möglich, sowohl ein flaches als auch ein dreidimensionales Modell des Atoms zu erstellen.
Das flache Modell ist ein Sechseck mit einem Nukleon in der Mitte. Das Volumenmodell ist ein flaches Fünfeck mit zwei Kugeln an den Polen (Pole sind die Punkte an den Enden der Rotationsachse des achsensymmetrischen Hauptteils des Atomkernmodells). Beide Modelle weisen eine ausgeprägte sternförmige Symmetrie auf. Lithiummetall, sehr leicht (0,534 g / cm³), relativ niedrig schmelzend (Tm = 454 K). Das seltene stabile Isotop Lithium (63Li) -6-Nukleonen (3p + 3n) kann in beiden Formen modelliert werden, sodass keine Wahl zugunsten eines Modells getroffen werden kann.
4. Beryllium (94Be) - 9 Nukleonen (4p + 5n).
Das einzige stabile langlebige Isotop. Es gibt ein relativ langlebiges Isotop Beryllium (104Be) - 10 Nukleonen (4p + 6n) mit einer Halbwertszeit von 1,4 Milliarden Jahren. Viele Implementierungen sind möglich. Die stabilste und kompakteste Form von Empfindungen sieht aus wie eine sternförmige Form von zwei Dreiecken, die durch Ebenen zu einem Prisma verbunden sind, wobei eine Kugel an den Seitenflächen des dreieckigen Prismas angedockt ist. Beryllium ist ein Metall, leicht (1,848 g / cm³), relativ feuerfest (Tm = 1551 K). In Zukunft wird die STAR-Form in den meisten Metallen verfolgt. Wenn die 10. Kugel zu der resultierenden Struktur hinzugefügt wird, wird die Form selbst in eine andere sternförmige Form geändert, die jedoch in der Ebene asymmetrisch ist. Die neue Form kann als sechszackiger Stern mit einem gefüllten Zentrum beschrieben werden, an dessen laterale Ebene ein Dreieck von Nukleonenkugeln angedockt ist. Wenn man auf beiden Formen der Beryllium-Isotope entlang der Achse des "Sterns" schaut, ist ein dreizackiger Stern vom Typ eins deutlich sichtbar, der die grundlegenden äußeren Eigenschaften einfacher Materie bestimmt.
5. Bor (115Be) - 11 Nukleonen (5p + 6n).
Stabile langlebige Isotope 10B und 11B. Die räumliche Konfiguration 10B besteht aus zwei fünfeckigen Ringen, die in gleichzeitiger oder entgegengesetzter Richtung des Magnetflusses parallel geschaltet sind. Die räumliche Konfiguration 11B folgt der Struktur von 10B, nur ein Neutron wird entlang der Achse der Ringe hinzugefügt.
Es kann daher angenommen werden, dass sich Nichtmetall in seiner äußeren Hauptform von Metall unterscheidet: Nichtmetall ist ein Zylinder aus Ringen des gleichen Typs, Metall ist eine bestimmte sternförmige (scheibenförmige) Form.
6. Kohlenstoff (126) - 12 Nukleonen (6p + 6n).
Stabile langlebige Isotope 12 (98,93%) und 13 (1,07%) sowie radioaktive 14. Ein äußerst interessantes Element, das sehr verbreitet ist und eine unendliche Vielfalt an Strukturformen in der Natur aufweist (Graphit, Diamant, Kohle, Ruß, Nanostruktur-Fullerene usw.). Dieser Formgehalt erfordert eine Struktur von 12 Kugeln mit einigen erstaunlichen besonderen Eigenschaften. Eine solche Struktur kann sich als flaches, nicht gleichseitiges Sechseck mit drei Kugeln in der Mitte herausstellen.
Geladene Nukleonen sind in einem Dreieck angeordnet, an dessen Seiten drei Neutronenpaare angebracht sind. Das Ergebnis ist eine Dreistrahlsymmetrie, bei der sich auf den Symmetrieachsen externe Neutronen befinden, die für die magnetische Verbindung anderer Atome bereit sind. Aus solchen Sechsecken lassen sich leicht Graphitschichten oder die Oberfläche von Nanoröhren und Volumenstrukturen geschlossener Strukturen von Fullerenen auslegen.
Abb. Ansicht einer Graphenschicht (Graphit) aus hexagonalen planaren Kohlenstoffatomen C12.Unter den Nichtmetallen werden insbesondere diejenigen Substanzen unterschieden, die unter normalen Bedingungen Gase sind. Dies sind einatomige Inertgase (Edelgase), zweiatomiger atmosphärischer Stickstoff und Sauerstoff sowie das aktive zweiatomige Halogen Fluor.
7. Stickstoff (147 N) - 14 Nukleonen (7p + 7 n).
Stabile langlebige Isotope 14N und 15N. In einem freien Zustand unter normalen Bedingungen ist Stickstoff ein zweiatomiges Gas mit äußerst geringer Aktivität. Die Atmosphäre unseres Planeten besteht zu 78% aus Stickstoff. Die Eigenschaft von Gas unter N.u. Das Atom erfordert das Vorhandensein geladener Nukleonen am äußeren Umfang, ohne Brüche in gepaarten Neutronen. Da das Gas jedoch nur ein zweiatomiges Molekül ist, bedeutet dies, dass sich in der Struktur des Atoms an der Außengrenze ein magnetisch aktiver Bereich von zwei oder drei Neutronen in einer Reihe befindet, durch den die Stickstoffatome in das N2-Molekül eingebunden werden. Diese Form von 14 Atomen lässt sich leicht in Form eines nicht gleichseitigen Sechsecks zusammensetzen, ähnlich einer Raute, bei der die Darstellung mit drei Neutronen in einer Reihe am äußeren Umfang des Atoms wirklich natürlich ist. Die Bindung im N2-Molekül ist so stark, dass das Gas auch bei 5000 ° C im molekularen Zustand bleibt.
8. Sauerstoff (168) - 16 Nukleonen (8p + 8n).
Stabile langlebige Isotope 17 und 18. Die angenommene Form des häufigsten (99,7%) 16-Isotops ist ein 5-Gon von zehn Nukleonen (8 geladen, 2 neutral) mit einer ausgeprägten magnetischen neutral-magnetischen Kontaktlücke im äußeren Zehn-Atom-Ring. Der innere Liner besteht aus einem 5-Nucleon-Ring mit einem zusätzlichen sechzehnten Nucleon in der Mitte. 10 und 5 Nukleonenringe können nicht in der Ebene verbunden werden und erzeugen daher eine räumliche kuppelförmige Form. Isotope werden erzeugt, indem zusätzliche Neutronen in der Mitte unter der "Kuppel" eingefangen werden. Das Vorhandensein einer externen Zwei-Nukleonen-Lücke im Ring stellt die Bildung eines zweiatomigen O2-Moleküls sicher. Die Bindungsstärke innerhalb des O2-Moleküls ist viel schwächer als die von Stickstoff, und daher ist Sauerstoff viel aktiver und tritt bei relativ niedrigen Temperaturen in die Oxidations- (Verbrennungs-) Reaktion ein.
9. Fluor (199F) - 19 Nukleonen (9p + 10n).
Es gibt nur ein stabiles Isotop, das von Sekundenbruchteilen bis zu Stundeneinheiten instabil ist. Die angenommene Form der Struktur: ein flaches Sechseck aus verschachtelten 12- und 6-Nukleonenringen und ein 19. Nukleon in der Mitte. Das Fehlen geladener Nukleonen im Außenring erzeugt einen magnetischen Anziehungsbereich von drei neutralen Nukleonen, wodurch ein zweiatomiges Molekül F2 erzeugt werden kann, wonach die Substanz unter normalen Bedingungen Gaseigenschaften aufweist. Kryogenes Fluor-2-Gas, dh es wird nur bei extrem niedrigen Temperaturen (85 K oder -188 ° C) flüssig, wodurch es den Eigenschaften der beiden vorherigen zweiatomigen Gase ähnlich ist.
10. Neon (2010He) - 20 Nukleonen (10p + 10n) in der Natur von 90,47%.
Stabile langlebige Isotope 21He (9,25%) und 22He (0,27%). Geschätzte Kernstruktur: 10-Nucleon-geladener Außenring plus zwei innere verschachtelte 5-Nucleon-Ringe.
Die Isotope 21 und 22 werden durch Hinzufügen eines Nukleons zum Zentrum eines der 5 Nukleonenringe entlang der Achse erzeugt.
In Tabelle 1 sind Substanzen mit einem einzelnen stabilen Isotop von größtem Interesse, da ihre einzigartige Struktur nicht die Absorption der zusätzlichen Kerne ermöglichen sollte, ohne Verzerrungen in die äußere Form einzuführen. Solche Substanzen umfassen Beryllium-9-Metalle (Fig. 7) und Natrium-23 (Fig. 6), Aluminium-27 sowie Nichtmetall-Fluor-19, Phosphor-31.
11. Natrium (2311Na) - 23 Nukleonen (11p + 12n) - Dies ist das einzige stabile Isotop in der Natur, das es uns ermöglicht, eine einzigartige Nukleonenkonfiguration dafür zu wählen.
Aus 23 Kugeln konnte nur eine Version einer dichten symmetrischen magnetisch stabilen Struktur mit Sternscheibenform erzeugt werden. Ein Ring mit 10 Nukleonen ist um den zentralen Teil von zwei 5-Nukleonen-Ringen gewickelt, die durch Ebenen zusammengehalten werden. Innerhalb des zentralen Teils zwischen den beiden 5-Nukleonenringen wird ein zentrales 21. Nukleon angetrieben. Ein weiteres Nukleon (22. und 23.) ist vom Mittelteil entlang der Mittelachse mit den Seiten verbunden. Im Allgemeinen ähnelt der Kern einem Weihnachtsfest in Form von konvexen Linsen. Aufgrund der Tatsache, dass die 5-Nucleon- und 10-Nucleon-Ringe nicht in einer Ebene ausgerichtet werden können, nimmt die Form des 10-Nucleon-Rings eine Zickzackform an, während die inneren 5-Nucleon-Ringe leicht voneinander entfernt sind, was 21- ermöglicht. Nukleon.
12. Magnesium (12 mg) - 24, 25, 26 Nukleonen.
Isotope haben eine Prävalenz von 78,6% - 10,1% - 11,3%. Somit ist es offensichtlich, dass die Hauptform eine scheibenartige Struktur aus zwei 6-Nucleon-Ringen im zentralen Teil und einem umwickelten 12-Nucleon-Ring ist. Isotope entstehen durch Eintreiben von ein oder zwei Neutronen in das zentrale Rohr der Scheibe, das im 6-Nukleonenring genau der Größe der Nukleonenkugel entspricht.
13. Aluminium (2713Al) - 27 Nukleonen (13p + 14n) - Dies ist das einzige stabile Isotop in der Natur, mit dem Sie eine eindeutige Nukleonenkonfiguration auswählen können.
Von den 27 Kugeln wurde eine achsensymmetrische Version der dichten magnetisch stabilen Struktur einer Sternscheibenform mit einer Ringmultiplizität von 5 Nukleonen erzeugt: Eine zentrale Säule aus drei 5-Nukleonenringen und einem externen 10-Nukleonenring sowie zwei Nukleonen an den Enden der zentralen Röhre vervollständigen das Bild. Die Isotope 28 und 29 haben eine Halbwertszeit von 2 Minuten bzw. 6 Minuten. Isotop 26 - hat T1 / 2 = 717 Tausend Jahre. Und zerfällt auf natürliche Weise durch Elektroneneinfang (Beta-Einfang) in stabiles Magnesium-26. Die kontinuierliche Synthese von Al-26 findet in der Atmosphäre während der Kollision kosmischer schneller Protonen mit Argonatomen statt.
14. Silizium (14Si) - 28, 29, 30 Nukleonen.
Isotope haben eine Prävalenz von 92,2% - 4,7% - 3,1%. Silizium ist kein Metall. Unter normalen Bedingungen liegt Silizium in verschiedenen Formen vor und alle sind Feststoffe. In kristalliner Form ist Silizium ein Halbleiter, wodurch es Kohlenstoff aus der Vorperiode ähnelt.
Für 28 Nukleonen gab es keine regelmäßigen Formen aus einer zylindrischen Reihe, was es ermöglichte, in einer Reihe von polyedrischen Platten wie Kohlenstoff und Stickstoff nach einem möglichen Atommodell zu suchen. So werden 28 Nukleonen aus zwei planaren hexagonalen Stickstoffatomen erhalten, die durch Ebenen verbunden sind.
15. Phosphor (3115P) - 31 Nukleon.
Das einzige stabile Isotop. Nichtmetall. Geschätzte Struktur: Vier 5-Nucleon-Ringe im Zentralrohr und ein 10-Nucleon-Außenring in der Mitte des Zentralrohrs, der 30 Nucleons ergibt, und 31 Nucleons werden in die Mitte des 10-Nucleon-Rings getrieben, wo durch nicht planares Andocken 10 ein Hohlraum entsteht 5 und 5 Nukleonenringe. Die Ladungen befinden sich auf 5 Teilen an den Enden des Zentralrohrs und fünf gleichmäßiger um den 10-Nukleonen-Außenring.
16. Schwefel (16S) - hat vier stabile Isotope 32, 33, 34 und 36 Nukleonen.
Isotope haben eine Prävalenz von 95,013% - 0,75% - 4,215% - 0,017%. Schwefel ist nichtmetallisch. Wir nehmen an, dass die Hauptform eine zylindrische Struktur aus fünf Stücken von 6 Nukleonenringen ist, in deren Mitteltunnel zusätzliche Isotopennukleonen angeordnet sind. Für das seltene Isotop von Schwefel-36 wird die Struktur dunkel, da zwei zusätzliche Nukleonen kaum in das Zentralrohr passen. Schwefel-36 füllt nicht nur das Innenrohr des Zylinders vollständig aus, sondern ragt auch über die Grenzen des zylindrischen Außenteils hinaus mit Nukleonen heraus. Diese Konfiguration ergibt typischerweise nichtmetallische Eigenschaften der Substanz, dh mit relativ moderaten Schmelz- und Siedepunkten nahe den normalen Bedingungen.
17. Chlor (17Cl) - hat zwei stabile Isotope mit 35 und 37 Nukleonen.
Isotope haben eine Prävalenz von 75% bzw. 25%. Chlor ist unter normalen Bedingungen ein nichtmetallisches und zweiatomiges Gas. Wir nehmen an, dass die Hauptform für Gas ein breiter, unvollständig geladener 10-Nucleon-Ring mit einer verschachtelten zylindrischen Struktur aus drei 5-Nucleon-Ringen entlang der Achse ist, an der die Endringe des Rohrs vollständig geladen sind. Für das schwere Isotop Chlor-37 ist zusätzlich ein Nukleon an den Enden des Hauptzylinders angebracht. Chlor-36 ist mit T1 / 2 = 301 Tausend Jahren radioaktiv. Instabiles Chlor-36 ist sowohl in der Version mit einem Nukleon am offenen Ende des Zentralrohrs als auch mit einem in die Mitte getriebenen 10-Nukleonenring möglich. Mit der Nähe der Massenzahlen von Chlor und Schwefel, dass selbst wenn sich die Anzahl der Isotope (Isobaren) gegenseitig überschneidet, stellt sich heraus, dass sich die Struktur des Kerns grundlegend unterscheidet. Der Unterschied in der Struktur des Kerns spiegelt sich auch in dem starken Unterschied in den chemischen und physikalischen Eigenschaften wider.
18. Argon (18Ar) - hat drei stabile Isotope 36, 38 und 40 Nukleonen.
Isotope auf der Erde haben eine Prävalenz von 0,337% - 0,063% - 99,6%, obwohl die Verteilung im Weltraum völlig unterschiedlich ist. Auf der Erde wird alles Argon-40 aus dem zerfallenden radioaktiven Kalium-40 gewonnen. Argon ist ein Inertgas. Es kann angenommen werden, dass die Hauptform eine zylindrische Struktur aus vier Stücken von 6 Nukleonenringen ist, in deren Mitteltunnel 2 oder 4 zusätzliche Nukleonen massereicher Isotope angeordnet sind, und ein vollständig geladener Ring mit 12 Nukleonen auf das Zentralrohr gelegt wird. Ein ähnlicher voll geladener Außenring ist ein charakteristisches Merkmal von Inertgasen gemäß dem entwickelten theoretischen Modell des Atomkerns.
Argon-36 ist eine Isobare zu Schwefel-36 (dem zweiten Paar im Periodensystem), aber die Strukturen der Hauptform unterscheiden sich signifikant. Es kann angenommen werden, dass eines der folgenden Alkalimetalle, nämlich Kalium oder Calcium, in der Struktur des Kerns nahe an Argon liegt.
Summen.
Die allmähliche Zunahme der Atommasse mit einer linearen Zunahme der Anzahl geladener Nukleonen gemäß dem Periodensystem ermöglichte es, eine konsistente Reihe von Strukturlösungen der Atomstrukturen-Architekturen chemischer Elemente zu erstellen, die mit ihren physikalischen und chemischen Eigenschaften zusammenhängen. Modelle von Kernatomen von Elementen als zwingende Voraussetzung umfassen die Fähigkeit, alle stabilen Isotope ohne radikale Änderung der Form des Atoms aufzubauen.
Die Hauptschlussfolgerung zu diesem Zeitpunkt ist die folgende Idee:
Trotz der unterschiedlichen chemischen Eigenschaften der Substanzen, die sich in der Tabelle befinden (z. B. Inertgas und das darauf folgende Alkalimetall), unterscheiden sie sich strukturell nur in der Position geladener Nukleonen am Außenumfang des Atoms oder in den inneren Reihen. Somit ist eine periodische Änderung der Eigenschaften mit einem reibungslosen Übergang der Konzentration geladener Nukleonen von der inneren Zone des Kerns zur äußeren verbunden.