Probabilidad en mecánica cuántica. ¿De dónde vino y cómo simplificarlo para entenderlo?
Introducción
Este artículo está dirigido a personas que tienen un conocimiento inicial de la mecánica cuántica, que generalmente es parte del curso universitario de física teórica, así como un gran interés en él. La mecánica cuántica, como el matanálisis, requiere cierto conocimiento inicial, y sin ella, cualquier lectura será ficción o conducirá a conceptos erróneos. Todas las promesas de la mecánica cuántica son para todos un regalo similar a los lemas de las campañas socialistas. Sin embargo, este conocimiento necesario no es tan grande como podría parecer, especialmente para aquellos que conocen las matemáticas. Al comienzo del estudio, muchas personas tienen un problema: el significado probabilístico de la función de onda y cosas relacionadas: el proceso de medición y la hipótesis de reducción de la función de onda son difíciles de entender. Además, en el futuro, al resolver problemas, este significado probabilístico o interpretación, como regla, no se requiere,por lo tanto, muchos ni siquiera lo piensan. Sin embargo, me gustaría saber de dónde vino y por qué es necesario, y si es necesario. Resulta que las consideraciones, que probablemente formaron la base de postulados tan complejos y contradictorios, se volvieron nulas a medida que progresaba la electrodinámica cuántica. No se requiere un conocimiento profundo para la comprensión: simplemente puede creer los resultados bien conocidos de los libros de texto, pero el nivel inicial sigue siendo necesario.No se requiere un conocimiento profundo para la comprensión: simplemente puede creer los resultados bien conocidos de los libros de texto, pero el nivel inicial sigue siendo necesario.No se requiere un conocimiento profundo para la comprensión: simplemente puede creer los resultados bien conocidos de los libros de texto, pero el nivel inicial sigue siendo necesario.Sobre el problema de interpretar la función de onda, las disputas se llevaron a cabo desde el comienzo del desarrollo de la mecánica cuántica. La más famosa es la discusión de Bohr y Einstein, que duró muchos años. La interpretación de la función de onda como una amplitud de probabilidad fue desarrollada principalmente por Born [1] y complementada por Bohr y Heisenberg [2], físicos de la "Escuela de Copenhague". Más adelante en la literatura se adoptó el nombre de "interpretación de Copenhague", en adelante CI. Utilizo la notación estándar adoptada en el "Curso de Física Teórica" por L.D. Landau y E.M. Lifshits [3] y en la mayoría de los libros de texto similares. La segunda parte del artículo propone experimentos críticos que podrían refutar o confirmar CI. Desafortunadamente, no son técnicamente factibles en nuestro tiempo.Interpretación probabilística
En KI, se postula que la función de onda 
es la amplitud de la densidad de probabilidad de las coordenadas de partículas. Esto significa que
es la distribución de densidad de probabilidad de su detección en el punto x. En este caso, se introduce el concepto de medición y el postulado de reducción de la función de onda, que no se desprende de la ecuación de Schrödinger. Si en todas las secciones anteriores de la física el proceso de medición fue concreto, descrito por las mismas ecuaciones y obedeció las mismas leyes que cualquier otro proceso físico, entonces en la mecánica cuántica no se define claramente y no se describe por ecuaciones claras. Por ejemplo, en el libro de texto clásico Landau y Lifshitz [3] se pronuncian palabras absolutamente incomprensibles de que la mecánica cuántica necesita un dispositivo clásico (no cuántico), etc. Lo más interesante es que en el futuro no se requiere un dispositivo clásico. Es completamente incomprensible durante un estudio posterior por qué la evolución de la función de onda de electrones en la interacción con una completamente clásica (con gran precisión,si nos distraemos del giro) por el objeto, el núcleo atómico, se calcula utilizando la ecuación de Schrödinger y está bien estudiado, y la interacción con el dispositivo de medición provoca una reducción misteriosa de la función de onda, que no se puede probar utilizando la ecuación de Schrödinger. La reducción de la función de onda es otro postulado de CI que causa bastantes objeciones.En la actualidad, la interpretación clásica de Born ha sufrido una revisión justa, por lo que muchos no están satisfechos ni con el concepto de medición ni con la misteriosa reducción. Ha aparecido bastante trabajo sobre este tema. Sin embargo, seguir el Born o alguna otra interpretación no afecta los métodos de resolución de problemas en teoría y los resultados matemáticos obtenidos. Por lo tanto, estos trabajos se parecen más a los filosóficos o popularizadores; es difícil atribuirlos a la física teórica seria. Por ejemplo, la interpretación multivariada propuesta en 1957 por Everett [4], discutida en [5], introduce muchas variantes de realidades de las cuales no se sabe cómo se hace la elección. Se introducen nuevas categorías que no se utilizan en ningún otro lugar. Tal cantidad de versiones diferentes sugiere que ninguna está bien fundada.Al mismo tiempo, es una interpretación incomprensible que complica enormemente el estudio de la mecánica cuántica en la etapa inicial. Hay una presentación axiomática de la teoría cuántica [6], donde no hay interpretación física del vector de estado en absoluto. Esto es conveniente para un matemático, pero un físico no es adecuado para un principiante.Todos los trabajos disponibles no responden a la simple pregunta: "¿Qué hizo que muchos talentos de primera clase llegaran a una interpretación tan controvertida en la década de 1920 e introdujeran conceptos que no se definieron al menos en el nivel físico de rigor: medición, un dispositivo clásico y la hipótesis de la reducción de la función de onda, no respaldado por argumentos de peso ". Para entenderlo, debemos recordar que en estos años en la mecánica cuántica solo había un tipo de interacción: el campo electromagnético y el tipo principal de objetos: los electrones.En la teoría de campo clásica también hay conceptos auxiliares: una carga de prueba o un marco con corriente. Pero son necesarios para explicar el significado físico de las fortalezas y potenciales de campo introducidos. Una teoría coherente y lógica se construye sin ellos, sobre la base de los lagrangianos del campo y las cargas. Dado que se inicia la mecánica cuántica, habiendo dominado la teoría de campo, el principiante tiene una pregunta: ¿es necesaria esta interpretación probabilística? ¿Cuál es el mal punto de vista de Einstein, que consideraba las partículas simplemente como estados de campos? Olvidemos las partículas clásicas y solo consideremos el campo para el que existe la ecuación de Schrödinger. Además, muchas autoridades no estuvieron de acuerdo con la interpretación probabilística (IC), tanto en el pasado (Einstein, de Broglie) como ahora (por ejemplo, Hawking). Al igual que el potencial vectorial en electrodinámica,no tiene un significado físico directo. Algunas expresiones cuadráticas tienen significado físico. Para un electrón, la densidad de carga es - e , y la densidad de corriente es 
e, m es la carga y la masa del electrón, 
es la constante de Planck. Los experimentos con difracción de electrones en cristales y dos rendijas se interpretan en este caso de manera muy simple: el electrón, como una onda de luz, pasa inmediatamente a través de AMBAS ranuras. De la ecuación de Schrödinger, así como de la ecuación de onda para la luz, se determina en una placa fotográfica. Además, suponemos que el grado de ennegrecimiento es proporcional por analogía con la luz, donde el grado de ennegrecimiento es proporcional al promedio 
( E- intensidad del campo eléctrico). Esta suposición es bastante plausible. En este caso, el principio de incertidumbre de Heisenberg es solo una relación matemática bien conocida entre la dispersión cuadrática media de una función y su imagen de Fourier.¿Qué argumentos tenía la escuela de Copenhague a favor de CI?CI también le permite interpretar una serie de experimentos, por ejemplo, en difracción de electrones. Pero los experimentos son puramente cualitativos: se consideró el ennegrecimiento de la placa fotográfica [7] . En principio, podemos considerar el modelo de detector más simple que consiste en un 
orificio en forma de (x) en una caja grande. Un electrón emite energía a un fotón y pasa a un nivel límite en el pozo. Para que el experimento sea correcto, el radio de localización en-el pozo debe ser mucho más pequeño que la longitud de onda del electrón. Sin embargo, tal detector, como es fácil de mostrar, cambia notablemente la función de onda estacionaria del electrón en la caja, por lo que el experimento pierde su significado.Uno de los principales argumentos de Bourne fue que, según la ecuación de Schrödinger, el paquete de ondas de una partícula microscópica está indefinidamente borroso con el tiempo. Le parecía absurdo. Sin embargo, en el condensado de Bose - Einstein, cada partícula se aplica sobre toda la muestra macroscópica, por lo que el argumento de Born es incorrecto. Debe haber otros argumentos en contra de la interpretación de campo más simple cerca del punto de vista de Einstein.De hecho, simplemente puede ingresar al campo complejo
al postular las expresiones escritas anteriormente para la densidad de carga y la corriente con base en la ecuación de continuidad. La ecuación de Schrödinger se deriva de la manera habitual, y el operador hamiltoniano es una generalización de la expresión clásica para una partícula cargada. Pero luego surge un problema insoluble en el nivel teórico de entonces. Con este enfoque, en el hamiltoniano del átomo de hidrógeno, sería necesario, además de la interacción con el campo electrostático del núcleo, incluir la interacción de la nube de electrones con su propio campo electrostático, es decir. un término de la forma
(1) aparecería en energíaEste término también puede derivarse como la energía del campo electromagnético de la nube de electrones, descuidando las corrientes. Para un átomo de hidrógeno, dicho término es del mismo orden que la interacción con el núcleo, es decir, un espectro conocido y verificado experimentalmente cambiaría drásticamente. Además, incluso para un electrón libre, surgen consecuencias absurdas: la repulsión de Coulomb conduce a la expansión del paquete de ondas y al manchado de la nube de electrones en todo el espacio disponible. Nada de eso se observa en el experimento. Quizás esto es precisamente lo que llevó a la escuela de Copenhague a CI, ya que todas las consideraciones simples anteriores probablemente se les ocurrieron. De hecho, para una partícula puntual, dicho término está ausente; más precisamente, se reduce a una constante. Más lejos,para un átomo de helio, tener en cuenta la interacción de Coulomb de dos electrones entre sí da resultados bastante plausibles, lo que nuevamente corresponde al concepto de partículas puntuales. Es decir, KI apareció por falta de una mejor. Pero en la mecánica cuántica no relativista, las partículas no surgen y no desaparecen. Entonces, la afirmación de que el electrón está en un punto contradice los experimentos con la difracción de un electrón en 2 ranuras. También en lo mencionado[7] experimento observó interferencia en un solo cristal de electrones. Por lo tanto, es simple y lógico explicar la ecuación de Schrödinger y los experimentos conocidos sobre la base de CI y experimentos conocidos. Como resultado, se inventó un cierto algoritmo, que en algunos casos prescribe considerar un electrón como una partícula, y en otros, como una onda, y se llama KI con la adición de "dualismo de onda de partículas". Al mismo tiempo, la interpretación de campo habitual parece imposible debido a la ausencia de términos de tipo (1) en la energía, es decir. "Autoacción" de un electrón.De hecho, al escribir (1), se hizo una suposición no comprobada implícitamente: los electrones interactúan con el campo electromagnético clásico. ¿Se puede considerar clásico el campo electromagnético de un electrón? Para entender, necesitas usar la electrodinámica cuántica. Después de todo, de hecho, no existe el potencial de Coulomb, pero sí un campo electromagnético que interactúa con los electrones. En este caso, el campo electromagnético incluido en la ecuación de Schrödinger o Dirac para un átomo de hidrógeno es fundamentalmente diferente del que causa la interacción entre electrones. Es clásico, es decir, tiene un cierto significado en cada punto, y es generado por el objeto clásico: el núcleo.Para investigar correctamente el problema, uno debe pasar a la teoría cuántica relativista, luego la función de onda se convierte en un operador. No hay necesidad (y tampoco un lugar) de escribir las fórmulas y los cálculos correspondientes, quienes lo deseen los encontrarán en el libro de texto (ver, por ejemplo, [8]). Me limito a presentar los resultados conocidos. Comencemos con un electrón libre. Para comprender qué sucederá con su paquete de ondas (o nube), debe averiguar cómo cambia la función o el propagador de su Green debido a la interacción con un campo electromagnético. Las correcciones a la función de Green de un electrón libre que surgen cuando se tiene en cuenta la interacción con un campo electromagnético, formalmente escrita de acuerdo con la teoría de perturbación, como se sabe, se reduce a integrales divergentes. Sin embargo, este problema ha sido resuelto. Fue mostrado,que teniendo en cuenta la interacción con un campo electromagnético cuantificado para un electrón libre simplemente conduce a la sustitución en las fórmulas correspondientes de la carga y la masa por cantidades renormalizadas (observadas) [8]. Por lo tanto, en el caso no relativista de momentos pequeños, tener en cuenta la interacción de un electrón con un campo electromagnético simplemente conduce a la ecuación lineal de Schrödinger habitual con carga renormalizada y masa en lugar del término (1), es decir, la suposición de que el campo electromagnético es clásico da un resultado fundamentalmente incorrecto en este caso. Existe una solución similar con la renormalización para un electrón en un campo externo: se considera en la teoría del desplazamiento de Lamb para un átomo de hidrógeno [8, 9].en el caso no relativista de momentos pequeños, tener en cuenta la interacción de un electrón con un campo electromagnético simplemente conduce a la ecuación lineal de Schrödinger habitual con carga y masa renormalizada en lugar del término (1), es decir, la suposición de que el campo electromagnético es clásico da un resultado fundamentalmente incorrecto en este caso. Existe una solución similar con la renormalización para un electrón en un campo externo: se considera en la teoría del desplazamiento de Lamb para un átomo de hidrógeno [8, 9].en el caso no relativista de momentos pequeños, tener en cuenta la interacción de un electrón con un campo electromagnético simplemente conduce a la ecuación lineal de Schrödinger habitual con carga y masa renormalizada en lugar del término (1), es decir, la suposición de que el campo electromagnético es clásico da un resultado fundamentalmente incorrecto en este caso. Existe una solución similar con la renormalización para un electrón en un campo externo: se considera en la teoría del desplazamiento de Lamb para un átomo de hidrógeno [8, 9].Existe una solución similar con la renormalización para un electrón en un campo externo: se considera en la teoría del desplazamiento de Lamb para un átomo de hidrógeno [8, 9].Existe una solución similar con la renormalización para un electrón en un campo externo: se considera en la teoría del desplazamiento de Lamb para un átomo de hidrógeno [8, 9].Ahora consideramos dos electrones. Para el caso de momentos pequeños, no relativistas, uno puede introducir alguna interacción efectiva entre ellos en la ecuación de Schrödinger. Puede determinar su forma por la amplitud de la dispersión mutua: está asociada de forma única con la interacción. En la técnica del diagrama de Feynman, los diagramas con 4 líneas electrónicas externas le corresponden. En el caso de pulsos pequeños, la amplitud de dispersión correspondiente se transforma en la fórmula clásica de Rutherford con margen para el intercambio [8], es decir, la interacción entre electrones en un átomo realmente puede considerarse utilizando el potencial de Coulomb.Por lo tanto, las contradicciones desagradables que surgen de la interpretación de la función de onda como un campo ordinario, sin ninguna propiedad corpuscular, pueden eliminarse si está involucrada la teoría cuántica relativista. Sin embargo, en la medida en que se considera el campo electromagnético, esto es bastante lógico. En cualquier caso, esto es mucho más comprensible que el notorio dualismo y CI, y está cerca del punto de vista de Einstein. En la teoría relativista, se convierte ya en un campo cuantificado, es decir, para una x dada, ya no es un número, sino un operador. Pero todos estos resultados se obtuvieron aproximadamente 30 años después del cálculo teórico del espectro del átomo de hidrógeno en el marco de la mecánica cuántica no relativista y una notable coincidencia con el experimento. Con los años, CI ha echado raíces en cabezas y libros de texto.Puede surgir la pregunta: ¿por qué el IC no desapareció de los libros de texto, si es tan fácil prescindir de él ahora? Mostré este artículo a varios profesores familiares de diferentes universidades y descubrí que este tema les interesaba poco. Para las personas que ya han dominado profundamente la física teórica, es irrelevante. También es irrelevante para los matemáticos que trabajan en física teórica. Los grandes científicos generalmente dejaron de interesarse en aprender y difundir el conocimiento en la medida en que era hace 50 años. Landau fue el último de los grandes físicos teóricos que puso la enseñanza y el trabajo con los estudiantes a la par o más que los resultados personales, pero no logró dominar nuevos métodos de electrodinámica cuántica: tuvo un accidente fatal.El proceso de medición, los valores de la cantidad física y los estados estacionarios. Otros problemas para entender
A partir de la interpretación probabilística (IC) y el proceso de medición, que no se especifica de ninguna manera, existe otra confusión con las probabilidades de los estados y los valores de alguna cantidad física F de una partícula cuántica. Se argumenta que los coeficientes de expansión en las funciones propias son las amplitudes de probabilidad para detectar el valor propio correspondiente o, que es lo mismo, las amplitudes de probabilidad para la partícula en el estado propio correspondiente. Una vez definido como una función que proporciona una descripción completa de las propiedades de una partícula o sistema, dicho postulado apenas se percibe. Aproximadamente, como la afirmación de que en una botella de vodka con una probabilidad de 0.4 es alcohol puro, y con una probabilidad de 0.6 - agua pura. Además, se postula que la cantidad 
es el valor promedio de F en el sentido probabilístico,
- el operador correspondiente a F. A partir de aquí, el alumno llega a la conclusión completamente incorrecta de que el valor F solo puede tomar valores de su espectro, y las leyes de conservación son de naturaleza probabilística. Esto es completamente incorrecto tanto desde un punto de vista formal como físico. Las leyes de conservación de las cantidades físicas básicas (energía, momento, momento angular, etc.) son mucho más fundamentales que la ecuación de Schrödinger, ya que se derivan de las propiedades generales del espacio-tiempo. Desde un punto de vista formal, la cantidad se conserva (independientemente del tiempo) si el operador conmuta con el Hamiltoniano, es decir. si F es la integral del movimiento. En este caso, es lógico considerar el valor de F en el estadode lo contrario, será necesario suponer que, por ejemplo, la energía se conserva solo en promedio. Entonces, el valor de la cantidad física F (energía, momento, momento angular) de la partícula puede ser cualquiera, es decir, no necesariamente un valor propio del operador .Se crea una confusión considerable en esta área al considerar exclusivamente estados estacionarios, es decir, los vectores propios del Hamiltoniano. Los estudiantes a menudo tienen la convicción de que no hay otros estados en absoluto, y la energía toma valores solo del espectro del hamiltoniano. Mientras tanto, los estados estacionarios son idealización, que rara vez existe en su forma pura. Mucho más cerca de la realidad (por ejemplo, para partículas libres) estados coherentes que minimizan la relación de incertidumbre. La restricción de consideración exclusivamente a los estados estacionarios lleva a la afirmación, vagando de un libro de texto a otro, de que la energía del modo de campo electromagnético con frecuencia 
siempre cambia por un múltiplo
, es decir, un número entero de fotones. Pero esto solo es cierto si los estados inicial y final son estacionarios, lo cual es completamente opcional. En general, se dice casi universalmente en la literatura educativa que el campo electromagnético es una colección de fotones, es decir, los estados no estacionarios son nuevamente ignorados. Esto es completamente incorrecto y genera problemas para resolver problemas simples. Considere, por ejemplo, un electrón en un pozo potencial con dos niveles 
. De alguna manera, por ejemplo, como resultado de una perturbación a corto plazo, entra en el estado 
y 
las funciones de onda correspondientes a 
y 
. Este estado tiene más energía que el de tierra, y con el tiempo, el electrón debe volver al nivel más bajo, renunciando al exceso de energía al campo electromagnético (suponemos que la transición
no prohibido debido a algunas simetrías). Es fácil ver que, si nos restringimos al primer orden de la teoría de la perturbación, la transición solo puede ocurrir como resultado de la interacción con el modo del campo de frecuencia electromagnético 
. Esto se deduce de la dependencia del tiempo de las funciones de onda inicial y final en la representación de Schrödinger. Pero la transición con la emisión de un fotón con energía es imposible debido a la ley de conservación de la energía: la diferencia de energía entre los estados inicial y final es 
menor . Después de esto, el estudiante concluye que la transición está prohibida. Sin embargo, si abandonamos la suposición infundada de que el estado final es estacionario, la respuesta es fácil. Para mayor precisión, deje que el estado inicial del modo electromagnético c sea tierra, luego su estado final
cumple la ley de conservación de energía y tiene la frecuencia deseada para que sea posible la transición de un electrón al nivel del suelo. Pero hablar sobre el nacimiento de un fotón es incorrecto. De este ejemplo, por cierto, se ve que para una explicación cualitativa (simplificada) de los espectros de radiación y absorción en el caso no relativista, así como el efecto fotoeléctrico, no es necesario usar las propiedades "corpusculares" de las ondas electromagnéticas.El problema desmontado de dos niveles es de gran interés en relación con el espín electrónico. Deje que haya un electrón en un estado unido con giro a lo largo del eje x. Aplicamos un campo magnético a lo largo del eje z. Entonces la función de onda del electrón puede escribirse en la forma 
, donde 
, a 
y
- funciones de onda con giro a lo largo y contra el eje z, que son funciones propias del Hamiltoniano. Si se adhiere al CI, entonces con una probabilidad de ½ un electrón emitirá un fotón con energía . Si abandonamos el IC, como resultado de la emisión, obtenemos el estado inestable del modo de campo electromagnético con la frecuencia descrita anteriormente . Como siempre se supone que la frecuencia corresponde a la energía , se deduce de la energía de radiación total que el número de fotones emitidos es la mitad del número de electrones, es decir, la mitad de los electrones estaban en el estado. Si durante el experimento fue posible distinguir un estado inestable con media energía de un fotón estándar, entonces sería posible dar confirmación experimental o refutación del IC. Pero, en cualquier caso, la ecuación de Schrödinger, escrita para el modo de electrones y fotones , no puede conducir a la emisión de un fotón con energía , esto se deduce de la ley de conservación de la magnitud 
, donde el operador 
es el hamiltoniano. Esto requiere una misteriosa reducción de la función de onda.Se podría distinguir un estado no estacionario de uno estacionario por el impulso de retroceso electrónico. En el segundo caso (si se descarta KI), es 2 veces más pequeño. Para un estado localizado de un electrón con una energía de unión E del orden de 10 -1la probabilidad de ionización de electronvoltios será diferente en ambos casos, y el umbral de ionización en el campo magnético será 2 veces diferente. Desafortunadamente, una estimación muestra que la ionización requiere campos magnéticos demasiado fuertes 10 11 gf. Dichos campos son actualmente inalcanzables.Sería posible utilizar electrones libres para la verificación experimental, cuya orientación de giro está dada por un campo magnético. Consideremos una configuración que consiste en una cámara con electrones libres en un fuerte campo magnético a lo largo del eje z. Los electrones salen del agujero en la cámara con un campo magnético, girando a lo largo del eje z, hacia la cámara, donde en el eje giratorio hay 2 discos idénticos con agujeros desplazados por un ángulo φ. Tal configuración hace posible obtener un haz de electrones de la misma energía paralela al eje x. Una vez en una región de un campo magnético dirigido a lo largo del eje x, los electrones con espines orientados a lo largo del eje z deberían comenzar a emitir fotones de frecuenciao los modos no estacionarios anteriores de la misma frecuencia. En este caso, el impulso de retroceso puede disminuir o aumentar la velocidad del electrón. Si la velocidad de los electrones en el haz es lo suficientemente pequeña, aparecerán electrones, volando hacia atrás, lo que se puede detectar. Esto permitiría una verificación experimental crítica de CI. Desafortunadamente, en los campos magnéticos más altos actualmente alcanzables ~ 10 6 G, el momento de retroceso corresponde a una energía de 3 * 10 -11 eV o una velocidad del orden de 3 m / s. Es bastante difícil asegurar una velocidad de electrones tan baja, ya que es mucho menor que la térmica.Conclusión
La interpretación de campo permite devolver la mecánica cuántica al marco de una exposición sistemática adoptada en las secciones restantes del curso de física teórica. De hecho, todos los volúmenes del curso de física teórica de Landau y Lifshitz se construyen de acuerdo con un solo esquema, con un sistema claro de conceptos y postulados, y solo el volumen 3 se basa en algunos conceptos externos como el proceso de medición, un dispositivo clásico, etc., y estos conceptos en sí mismos son claramente no definida.Por lo tanto, no es sorprendente que haya evidencia de la sobrina de L.D. Landau [10] , que él mismo, quien colocó en su famoso "Curso de Física Teórica" una exposición detallada de CI [3], la trató completamente indiferente:"Para mi hermano, entonces estudiante, Lena Kardashinsky, de acuerdo con sus recuerdos literales, en respuesta a la pregunta: qué es un electrón, Dau, en su forma decisiva característica de él, respondió:" El electrón no es un corpúsculo ni una onda. Desde mi punto de vista, él es una ecuación, en el sentido de que sus propiedades se describen mejor mediante la ecuación de la mecánica cuántica, y no hay necesidad de recurrir a otros modelos: corpusculares u ondulados ”. ". Las conclusiones de este artículo están, en general, en línea con la opinión de Landau: no se necesitan conceptos adicionales, postulados, etc. para explicar el significado físico de la mecánica cuántica. El concepto tradicional de un campo es suficiente.Como escribí anteriormente, para los especialistas esta pregunta es, por regla general, irrelevante. Pero para los estudiantes de física que dominan el material y tratan de comprender el significado físico de las fórmulas, es muy importante. Especialmente ahora, cuando el interés general en la física cayó por debajo del zócalo.Si el artículo despierta interés, puedo escribir una secuela sobre el llamado "enredo cuántico". De hecho, este nombre en los materiales en idioma ruso proviene del analfabetismo: en los libros de texto, por ejemplo, [3] §14, estas condiciones siempre se llaman mixtas, pero los autores de los artículos, al parecer, no han leído los libros de texto. A partir del razonamiento simple, quedará claro por qué no existe teletransportación cuántica de información, y por qué los experimentos espectaculares con estos estados son de poco interés para la ciencia. Estos son efectos en el público, y no para especialistas.Literatura:1. Nacido M. Interpretación estadística de la mecánica de ondas // Física atómica - M.: Mir, 19652. Heisenberg V. Desarrollo de la interpretación de la teoría cuántica // Niels Bohr y el desarrollo de la física / colección de libros. editado por Pauli V. - M: IL, 1958. - P. 23-45.3. Landau, L. D., Lifshits, E. M. Mecánica cuántica (teoría no relativista). - 3ª edición, revisada y complementada. - M .: Nauka, 1974.- 752 p. - ("Física teórica", Volumen III).4. Hugh Everett. Formulación de "estado relativo" de la mecánica cuántica. Rdo. Modificación. Phys., Vol. 29, N 3, julio de 1957.5. Mensky M. B. El hombre y el mundo cuántico. Fryazino: Vek2, 2005. - 320 p. - (Ciencia para todos). ISBN 5-85099-161-1 UDC 530.1 BBK 22.31 M506. Bogolyubov N. N., Logunov A. A., Todorov I.T. Fundamentos del enfoque axiomático en la teoría cuántica de campos., "Ciencia", Edición principal de Física y Matemáticas, 1969 E30.1 B 74 UDC B30.14B7. Difracción de electrones individuales alternativamente voladores. De la literatura actual. Physics-Uspekhi, agosto de 1949, XXXVIII, no. 4ufn.ru/ufn49/ufn49_8/Russian/r498e.pdf8. Akhiezer A. I., Berestetskiy V. B. Electrodinámica cuántica. - 3a edición, revisada. - M .: Nauka, 1969 .-- 623 p.9. P.A.M. Dirac Conferencias sobre teoría cuántica de campos. Traducido del inglés por B. A. Lysov. Editado por A. A. Sokolov. Mir Publishing House, Moscú 197110. Ella RYDINA. Leo Landau: trazos para el retrato // Boletín, No. 5, 6, 7 (No. 342-344). Marzo de 2004 www.vestnik.com/issues/2004/0303/win/ryndina.htmSource: https://habr.com/ru/post/es385535/
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