Pour étudier l'image physique du micromonde, il est nécessaire de construire cyclopéen
des installations. La recherche sur les neutrinos a également saisi cette tendance.
Je vais vous parler de la possibilité de créer un champ électromagnétique dans un petit résonateur, similaire à la structure du champ dans l'un des modèles théoriques de neutrinos.
Ce modèle représente des neutrinos sous forme d'anapôle ou de dipôle toroïdal. Image de puissance
les lignes de champ dans un tel modèle (http://victorpetrov.ru/author/admin) sont quelque peu similaires à l'image
lignes électriques d'un transformateur toroïdal. Mais l'anapole est statique, c'est-à-dire dérivé
les intensités de champ dans le temps sont égales à zéro. Cela signifie que les oscillations entre
les énergies magnétiques et électriques ne se produisent pas.
Il s’avère qu’il n’y a pas d’interdiction d’exister dans une structure quelque peu inhabituelle,
résonateur triangulaire. Dans une telle cavité, représentée sur la figure 1, on peut obtenir
ondes stationnaires, qui sont formées par l'addition de six voyages réfléchis les uns sur les autres
vagues.
Plus important encore, les antinœuds des ondes stationnaires dans un résonateur triangulaire ont un toroïdal
forme et dimensions transversales de l'ordre de la longueur d'onde. Localisation énergétique plus étroite
le rayonnement électromagnétique monochromatique est en principe impossible.
Pour autant que je sache, la possibilité de localiser l'énergie électromagnétique dans toroïdal
les ondes stationnaires utilisant un résonateur triangulaire n'ont pas encore été prises en compte,
Je donnerai plus en détail des calculs élémentaires montrant comment dans un tel résonateur
une structure toroïdale du champ d'ondes stationnaires peut apparaître.
Comme le montre la figure 1, l'égalité de l'incidence des ondes électromagnétiques se déplaçant le long de lignes brisées
les chemins entre les miroirs A, B et C fournissent la même incursion de phase sur toute la largeur
front d'onde de trois ondes planes. En conséquence, si la hauteur L est un multiple du nombre de demi-ondes,
puis dans le résonateur il peut exister trois ondes planes stationnaires convergeant sous un angle de 120
degrés. Un diagramme des vecteurs d'onde des faisceaux formant ces ondes stationnaires est présenté
figure 2.
Dans une onde stationnaire plane à la surface des miroirs, l'intensité du champ électrique est
zéro, et l'intensité du champ magnétique est maximale. Si vous mettez l'origine dans
le centre de l'antinode de la composante magnétique du champ stationnaire, où trois ondes stationnaires planes
devrait converger en une seule phase, puis la force totale du champ magnétique dans tout
le point au-dessus du plan x, y est déterminé par les formules illustrées à la figure 3. Ibid.
montre la distribution de la force totale du champ magnétique, qui est décrite
ces formules. Cette distribution est construite en utilisant le service grafikus.ru.
De même, pour les projections du vecteur de champ électrique
formules et la distribution du module de l'intensité du champ électrique indiqué dans
figure 4.
Comme le montrent les distributions présentées des champs électriques et magnétiques, par
la sommation de trois ondes stationnaires synchrones se déplaçant à un angle de 120 degrés, apparaît
onde stationnaire axisymétrique.
Selon les équations de Maxwell pour l'espace libre, vecteur
les composantes de champ, précises à des coefficients constants, sont liées par la relation:
Par conséquent, si le champ magnétique est distribué dans l'espace et change dans le temps
selon les formules de la figure 3, le champ électrique aura alors
structure en anneau, donnant une forme toroïdale aux antinœuds d'un électromagnétique debout
champs. L'image conditionnelle des lignes de force d'un champ électromagnétique localisé dans
les antinœuds d'une onde stationnaire toroïdale sont représentés sur la figure 4.
Dans un résonateur triangulaire, les antinœuds sont situés aux nœuds de la grille triangulaire,
montré dans la figure 5.
Les lignes formant la grille vont parallèlement aux miroirs avec un pas égal à la longueur d'onde. Si
la hauteur L d'un triangle équilatéral formé par les miroirs A, B et C est un multiple de la longueur
ondes, puis à partir de n'importe quel nœud de la grille une incursion de phase à une réflexion normale de la surface
tout miroir sera égal à un nombre entier d'ondes. Cela fournit des points nodaux
le champ magnétique maximal de trois ondes stationnaires qui se croisent et crée
conditions de localisation de l'énergie électromagnétique sous forme d'antinodes toroïdaux.
Dans une cavité réelle, un certain nombre de modes proches en longueur d'onde sont excités, ce qui
enduire le maillage triangulaire illustré. Autrement dit, au voisinage des points nodaux, il peut
il existe un ensemble de modes toroïdaux. Dans cet ensemble, ils peuvent en principe
les instants temporels dominent les paires dans lesquelles les antinœuds toroïdaux sont déphasés de
un quart de la longueur d'onde, lorsque l'énergie électrique maximale d'un antinode toroïdal
représente l'énergie magnétique maximale d'un autre antinode étroitement situé. Dans ces
moments, les dérivées correspondantes sont mises à zéro et la probabilité ne peut être exclue
geler le champ dans cet état et le transformer, au moins pendant une courte période, en
similitude d'un anapole statique.
Pour que les antinœuds toroïdaux d'un résonateur triangulaire puissent être considérés comme ses raisins secs,
qui n'ont pas encore été étudiés par les physiciens et leurs propriétés n'ont pas non plus été étudiées.
ni théoriquement ni pratiquement. De plus, la recherche pratique ne nécessite pas
des coûts matériels importants.
L'excitation du résonateur triangulaire est possible par anneau volumétrique ou enroulé
circuits illustrés à la figure 6.
Lorsqu'ils sont excités par un schéma volumétrique, trois actifs identiques
barre laser de forme rectangulaire. Aux extrémités libres des tiges
un revêtement réfléchissant et un revêtement sélectif sont appliqués aux extrémités se faisant face.
Il devrait transmettre le rayonnement normalement incident et refléter les rayons inclinés.
Lorsqu'elle est excitée selon un motif circulaire, la tige laser AE doit être positionnée de
de sorte que les rayons annulaires avant et arrière se croisent dans la même phase au centre
résonateur.
En conclusion, je note que ce post est basé sur les matériaux de la demande de brevet.