हिग्स फील्ड कैसे काम करता है: 4) हिग्स फील्ड क्यों आवश्यक है

हिग्स फील्ड कैसे काम करता है:

1. मुख्य विचार
2. हिग्स फील्ड को नॉनवेज क्यों कहा जाता है
3. हिग्स कण कैसे दिखाई देता है
4. हिग्स फील्ड क्यों आवश्यक है

अब तक, लेखों की एक श्रृंखला में मैंने हिग्स फील्ड को समझा दिया है कि यह कैसे काम करता है, इसका मूल विचार है, और यह वर्णन किया गया है कि हिग्स फ़ील्ड गैर-शून्य कैसे हो जाती है, और हिग्स कण कैसे प्रकट होता है - कम से कम सबसे सरल प्रकार के फ़ील्ड और हिग्स कण (मानक मॉडल से) के लिए । लेकिन मैंने यह नहीं बताया कि हिग्स फील्ड से मिलता-जुलता कुछ पेश करने का कोई विकल्प क्यों नहीं है - इस क्षेत्र की अनुपस्थिति में ज्ञात कणों के द्रव्यमान में प्रवेश करने में बाधाएं क्यों हैं। यह हम इस लेख में चर्चा करेंगे।

मैंने समझाया कि प्रकृति के सभी प्राथमिक "कण" (अर्थात, क्वांटा) खेतों में तरंगों के क्वांटा हैं। और, सरलीकृत रूप से, ये सभी क्षेत्र प्रपत्र के एक वर्ग 1 समीकरण को संतुष्ट करते हैं:

$$

$$d / dt (d Z (x, t) / dt) - c ^ 2 d / dx (d Z (x, t) / dx) = - (2 \ pi c ^ 2 / h) ^ 2 m ^ 2 Z (x, t)$$

जहाँ Z (x, t) क्षेत्र है, m कण का द्रव्यमान है, c प्रकाश की गति है, h प्लैंक स्थिर है। यदि कण द्रव्यमान रहित है, तो संबंधित क्षेत्र उसी समीकरण को संतुष्ट करता है, जहां m = 0, जिसे मैंने कक्षा 0 का समीकरण कहा है।

M = 0 वाले मामलों में फोटॉन, ग्लून्स और ग्रेविटॉन शामिल हैं - विद्युत, गुणसूत्र (या ग्लूऑन), और गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र के क्वांटा; ये सभी व्यापक क्वांटा ("कण") सार्वभौमिक गति सीमा c पर चलते हैं। इलेक्ट्रॉनों के लिए, म्यूऑन, ताऊ, सभी क्वार्क, सभी न्यूट्रिनो, कण डब्ल्यू, जेड और हिग्स बोसोन, जिनमें से प्रत्येक का अपना द्रव्यमान होता है, संबंधित क्षेत्र कक्षा 1 के समीकरण को संतुष्ट करता है, जिसमें इसी द्रव्यमान को प्रतिस्थापित किया जाता है।

दुर्भाग्य से, यह पूरी कहानी नहीं है। आप देखते हैं, बड़े पैमाने पर क्वांटा के अनुरूप प्रकृति के सभी ज्ञात प्राथमिक क्षेत्रों के लिए, ऊपर लिखा समीकरण नहीं है - कम से कम उस रूप में जिसमें मैंने इसे लिखा था। क्यों? समस्या यह है कि हमने अपने समीकरणों में एक कमजोर बातचीत का परिचय नहीं दिया। और अगर हम इसे लागू करते हैं, तो, जैसा कि हम देखेंगे, इन सरल समीकरणों का उपयोग नहीं किया जा सकता है। इसके बजाय, उन्हें अधिक परिष्कृत समीकरणों की आवश्यकता होगी जो समान भौतिक परिणाम उत्पन्न कर सकते हैं।

क्यों?

समस्या यह है: हमने जो समीकरण लिखे हैं वे आवश्यक हैं, लेकिन पर्याप्त नहीं हैं। हमें उन्हें क्रियान्वित करने की आवश्यकता है, लेकिन यह केवल एक चीज नहीं है जिसे करने की आवश्यकता है। हम कुछ याद कर रहे हैं: कमजोर बातचीत। और यह इंटरैक्शन ऊपर लिखे समीकरण के साथ दोस्त बनाने में सक्षम नहीं होगा।

यदि मैं विवरणों में तल्लीन हो जाता हूं, तो परिणाम बहुत ही लाजिमी होगा। मैं इसे उन समीकरणों का उपयोग करके समझाऊंगा जो वास्तव में उपयोग किए जाते हैं, लेकिन पूरी कहानी में पूरी तरह से नहीं।

एक इलेक्ट्रॉन के लिए अधिक जटिल समीकरण

समस्या को देखने के लिए, इसे एक विशिष्ट क्षेत्र के संदर्भ में विचार करें - उदाहरण के लिए, एक इलेक्ट्रॉनिक फ़ील्ड लें। समस्या यह है कि इलेक्ट्रॉन क्षेत्र ऊपर दिए गए समीकरण को पूरी तरह से संतुष्ट नहीं करता है। एक इलेक्ट्रॉन -1/2 के स्पिन के साथ एक कण है, जिसका अर्थ है कि यह न केवल चलता है, बल्कि लगातार घूमता है, ताकि यह कल्पना करना असंभव है - और यह पता चला है कि उपरोक्त समीकरण केवल इसकी स्थिति में परिवर्तन का वर्णन करने के लिए पर्याप्त हैं, लेकिन इसका वर्णन करने के लिए नहीं उसकी फिरकी से क्या होता है। नतीजतन, यह पता चलता है कि वास्तव में इलेक्ट्रॉन दो क्षेत्रों से बनता है, x (x, t) और t (x, t), जो दो समीकरणों को पूरा करते हैं:

$$

$$d \ psi / dt - c d \ psi / dx = \ mu \ chi \\ d \ chi / dt + c d \ chi / dx = - \ mu \ psi$$

जहां मैंने लघु के लिए निरंतर μ = 2π mc introduced / h पेश किया। और फिर, मैं आपको थोड़ा नहीं बता रहा हूं, क्योंकि गति का यह समीकरण केवल एक स्थानिक आयाम के साथ है, एक्स अक्ष; समीकरण का पूर्ण रूप अधिक जटिल है। लेकिन सार सत्य है; हम जल्द ही यह सत्यापित करेंगे कि ये दो समीकरण पिछले एक लेख की शुरुआत में संकेत देते हैं।

नोट:-और called को अक्सर "बाएं हाथ के इलेक्ट्रॉन" और "दाएं हाथ के इलेक्ट्रॉन" फ़ील्ड कहा जाता है, लेकिन अतिरिक्त गणित की शुरुआत के बिना ऐसे नाम स्पष्ट करने की तुलना में अधिक भ्रमित होते हैं, इसलिए मैं उनसे बचूंगा।

ये दो क्षेत्र एक साथ एक इलेक्ट्रॉनिक क्षेत्र का निर्माण करते हैं, जिसमें इलेक्ट्रॉन तरंग the और ψ का आयाम एक दूसरे के लिए आनुपातिक होना चाहिए। यह उन दोनों की एक लहर बनाकर सत्यापित किया जा सकता है:

$$

$$\ psi = \ psi_0 cos (2 \ pi [\ nu t + x / \ lambda]) \\ \ chi = \ chi_0 sin (2 \ pi [\ nu t + x / lambda])$$

जहां it ₀ और are ₀ वेव एंप्लिट्यूड हैं, और ν और λ उनकी फ्रिक्वेंसी और वेवलेंथ (जो मैंने बराबर मान ली) हैं। फिर हमें मिलता है:

$$

$$(2 \ pi) (\ nu - c / \ lambda) \ psi_0 sin (2 \ pi [\ n t t + x / \ lambda]) = \ mu \ chi_0 sin (2 pi [\ nu t + x / x] \ lambda]) 0 \\ - (2 \ pi) (\ nu + c / \ lambda) \ chi_0 cos (2 \ pi [\ nu t + x / \ lambda]) = - \ _ mu \ psi_0 cos (2 \ _) pi [\ nu t + x / \ lambda])$$

इसका क्या मतलब है?

$$

$$(\ nu + c / \ lambda) \ psi_0 = (\ mu / 2 \ pi) \ chi_0 \\ (\ nu - c / \ lambda) \ chi_0 = (\ mu / 2 \ pi) \ psi_0$$

ये समीकरण ations ₀ और; ₀ की आनुपातिकता दिखाते हैं; सामान्य तौर पर, यदि एक नॉनज़रो है, तो दूसरा भी, और यदि आप उनमें से एक को बढ़ाते हैं, तो दूसरा भी बढ़ता है।

लेकिन ध्यान रखें: ये दो समीकरण हैं जो दो रिश्तों का वर्णन करते हैं जो आसानी से एक दूसरे के विपरीत हो सकते हैं। यदि ν, -c / λ और μ के बीच अतिरिक्त संबंध है, तो दो समीकरण सुसंगत हो सकते हैं। यह किस तरह का रवैया है? हम दो समीकरणों को गुणा करते हैं और χ ₀ what _{0 से} विभाजित करते हैं (क्या किया जा सकता है जबकि and ₀ और to ₀ शून्य के बराबर नहीं _हैं - मान लें कि वे समान नहीं हैं), और हम पाते हैं:

$$

$$\ n ^ 2 - (c / \ lambda) ^ 2 = (\ mu / 2 \ pi) ^ 2$$

इस समीकरण के निहितार्थ क्या हैं? मान लीजिए कि हमारे पास खेतों में एक एकल तरंग क्वांटम है χ और waves - न्यूनतम आयाम की तरंगें - दूसरे शब्दों में, एक इलेक्ट्रॉन। तब ऊर्जा E = hν, और इस क्वांटम की गति p = h / λ को इस समीकरण को hlying से गुणा करके और μ = 2π mc² / h को प्राप्त करके प्राप्त किया जा सकता है

$$

$$E ^ 2 - (पीसी) ^ 2 = (mc ^ 2) ^ 2$$

और यह आइंस्टीन की ऊर्जा, गति और द्रव्यमान के द्रव्यमान के बीच का संबंध है, जो स्वाभाविक रूप से, द्रव्यमान m के इलेक्ट्रॉन द्वारा संतुष्ट होना चाहिए।

और यह कोई दुर्घटना नहीं है, क्योंकि आइंस्टीन का संबंध कक्षा 1 के समीकरण को संतुष्ट करने वाली तरंग की मात्रा के लिए है, और ψ और χ के लिए दो समीकरणों का मतलब है कि ψ और χ वर्ग 1 के समीकरण को संतुष्ट करते हैं! इसे देखने के लिए, पहले समीकरण को this से गुणा करें और इसे दूसरे में प्रतिस्थापित करें:

$$

$$- \ mu (d \ psi / dt - c d \ psi / dx) = (d / dt- c d / dx) (d \ chi / dt + c d \ chi / dx) = - - mu ^ 2 \ chi$$

जो देता है (दिया जाता है कि d / dx (d (/ dt) = d / dt (dχ / dx)) वर्ग 1 समीकरण for के लिए (एक समान चाल वर्ग class के लिए 1 समीकरण देता है):

$$

$$d / dt (d \ chi / dt) - c ^ 2 d / dx (d \ chi / dx) = - \ mu ^ 2 \ chi$$

एक के बजाय दो समीकरण -1/2 के स्पिन के साथ कण बनाने के लिए एक पेचीदा तरीका है (डिराक द्वारा आविष्कार), ऊर्जा, गति और द्रव्यमान के लिए आइंस्टीन के रिश्ते को संतुष्ट करता है। एक इलेक्ट्रॉन χ और is के क्षेत्रों में एक तरंग की एक मात्रा है जो एक साथ इलेक्ट्रॉनिक क्षेत्र बनाते हैं, और यह क्वांटम द्रव्यमान m और स्पिन 1/2 के साथ एक कण के रूप में कार्य करता है। मून, ताऊ और छः क्वार्कों के लिए भी यही सच है।

इलेक्ट्रॉन का द्रव्यमान, "माथे में" की गणना की जाती है, और कमजोर बातचीत एक दूसरे के विपरीत होती है

दुर्भाग्य से, 1930 में लिखे गए समीकरणों का यह सुंदर सेट प्रयोगों के साथ असंगत निकला। 1950 और 1960 के दशक में, हमने पाया कि कमजोर बातचीत केवल 1960 को प्रभावित करती है, लेकिन 1960 नहीं! इसका मतलब है कि समीकरण

$$

$$d \ chi / dt - d \ chi / dx = - \ mu \ psi$$

इसका कोई मतलब नहीं है; कमजोर बातचीत के प्रभाव के तहत क्षेत्र का समय भिन्नता क्षेत्र of के आनुपातिक नहीं हो सकता है, जो कमजोर बातचीत से स्वतंत्र है। दूसरे शब्दों में, फ़ील्ड W फ़ील्ड को x (x, t) को न्यूट्रिनो फ़ील्ड ν (x, t) में बदल सकता है, लेकिन ψ (x, t) को किसी भी चीज़ में नहीं बदल सकता है, इसलिए इस समीकरण का संस्करण जो इसके क्षेत्र के संयोजन के बाद प्रकट होता है डब्ल्यू परिभाषित नहीं है और इसका कोई मतलब नहीं है:

$$

$$d \ chi / dt - d \ chi / dx = - \ mu \ psi$$

फील्ड डब्ल्यू ↓

$$

$$d \ nu / dt - d \ nu / dx = ???$$

कमजोर बातचीत के संयोजन में समीकरणों की यह विफलता हमें बताती है (जैसा कि 1960 के भौतिकविदों ने भी कहा था) समीकरणों का एक नया सेट खोजना आवश्यक है। इस समस्या को हल करने के लिए एक नए विचार की आवश्यकता होगी। और एक नया विचार हिग्स फील्ड है।

हिग्स क्षेत्र में प्रवेश होता है: इलेक्ट्रॉन द्रव्यमान के लिए सही समीकरण

इस स्तर पर, समीकरण अधिक जटिल हो जाएंगे (इसलिए मैंने शुरुआत से ही विस्तृत स्पष्टीकरण नहीं दिया था)। तकनीकी विवरण के बिना एक लेख में, जो बताता है कि हिग्स क्षेत्र शून्य के साथ दुनिया क्या होगी , नीचे दिए गए समीकरणों में दिखाई देने वाली संरचना का संकेत दिया गया है।

हमें इलेक्ट्रॉनों और न्यूट्रिनो के लिए समीकरणों की आवश्यकता होगी, एक कण डब्ल्यू के माध्यम से न्यूट्रिनो और इसके विपरीत में इलेक्ट्रॉन के परिवर्तन की संभावना की अनुमति - लेकिन केवल χ (तथाकथित "बाएं-तरफा इलेक्ट्रॉन क्षेत्र") के साथ बातचीत करते समय, और ψ के साथ नहीं।

ऐसा करने के लिए, एक सूक्ष्मता को याद रखें: हिग्स फ़ील्ड नॉनज़रो बनने से पहले, चार हिग्स फ़ील्ड होते हैं, और एक नहीं। परिणामस्वरूप उनमें से तीन गायब हो जाते हैं। यह भ्रमित किया जा सकता है कि उन्हें कॉल करने के कई तरीके हैं - और प्रत्येक विधि इसके संदर्भ में उपयोगी है। हिग्स शून्य क्षेत्र के साथ दुनिया के बारे में अपने लेख में, मैंने इन चार क्षेत्रों को बुलाया, जिनमें से प्रत्येक स्थान और समय में एक वास्तविक संख्या है, नाम एच ⁰ , ए ⁰ , एच ⁺ और एच ^- । हिग्स फ़ील्ड एच (एक्स, टी), जिसे मैं लेखों की इस श्रृंखला में संदर्भित करता हूं, एच ⁰ (एक्स, टी) है। यहाँ मैं उन्हें दो जटिल क्षेत्र कहूँगा - अर्थात्, ऐसे कार्य जिनका अंतरिक्ष और समय में प्रत्येक बिंदु पर वास्तविक और काल्पनिक मूल्य है। मैं इन दो जटिल क्षेत्रों को H ⁺ और H ⁰ कहूंगा; और हिग्स फ़ील्ड एच (एक्स, टी), जिसे मैं लेखों की इस श्रृंखला में संदर्भित करता हूं, एच ⁰ (एक्स, टी) का वास्तविक हिस्सा होगा। हिग्स फ़ील्ड के नॉनज़रो हो जाने के बाद, H ^{+ को} हम W ⁺ के क्षेत्र के नाम से जाना जाता है, और H ⁰ के काल्पनिक भाग ^को अवशोषित किया जाता है जिसे हम फ़ील्ड Z कहते हैं। [ ^+] H के जटिल भाग को H ^- कहा जाता है; और चूंकि W ⁺ H ⁺ को अवशोषित करता है, इसका काल्पनिक भाग W ^- अवशोषित H ^- ] है।

निम्नलिखित तथ्य कमजोर बातचीत के साथ जुड़ा हुआ है: प्रकृति के कण और वे जो संतुष्ट करते हैं, वे सममित होना चाहिए जब कुछ क्षेत्र एक दूसरे के साथ विनिमय करते हैं। पूर्ण समरूपता काफी जटिल है, लेकिन हमें जो हिस्सा चाहिए वह इस तरह दिखता है:

change नहीं बदलता है
ν ν ν
एच ^{+ 0} एच ^०
एच ^- ⇆ एच ^{0 *} (जटिल हिस्सा)
डब्ल्यू ⁺ ⇆ डब्ल्यू ^-

χ affects ν इस तथ्य को दर्शाता है कि कमजोर संपर्क इन क्षेत्रों को प्रभावित करता है। तथ्य यह है कि is परिवर्तन नहीं करता है इस तथ्य में परिलक्षित होता है कि यह बातचीत इसे प्रभावित नहीं करती है। इस समरूपता के बिना, और इसके अधिक सामान्य रूप के बिना, कमजोर अंतःक्रिया के समीकरणों के क्वांटम संस्करणों का कोई मतलब नहीं है: वे भविष्यवाणियों का नेतृत्व करते हैं जिससे यह निम्नानुसार होता है कि कुछ घटनाओं की संभावना एक या एक से कम शून्य से अधिक है।

यह पता चला है कि हमें जिन समीकरणों की आवश्यकता है वे इस तरह दिखते हैं (यहाँ y युकावा पैरामीटर है, g एक स्थिरांक है जो कमजोर अंतःक्रिया की ताकत निर्धारित करता है):

$$

$$d \ psi / dt - d \ psi / dx = (2 \ pi c ^ 2 / h) y (H ^ {0 *} \ chi + H ^ - \ nu) \\ d \ chi / dt \ _ chi / dx + g W ^ - \ nu = - (2 \ pi c ^ 2 / h) y H ^ 0 \ psi \\ d \ nu / dt + d \ nu / dx + g W ^ + + chi = - (2 \ pi c ^ 2 / h) y H ^ + \ psi$$

ध्यान दें कि ये समीकरण उपरोक्त समरूपता को संतुष्ट करते हैं । विशेषज्ञ ध्यान देंगे कि मैंने इन समीकरणों को सरल बनाया है, लेकिन मुझे आशा है कि वे सहमत हैं कि वे अभी भी समस्या का सार बताते हैं। ध्यान दें कि टी और एक्स समय और स्थान हैं (हालांकि मैं केवल तीन स्थानिक आयामों में से एक को ट्रैक करके सरल करता हूं); c, h, y, और g स्थान और समय से स्वतंत्र हैं; χ, χ, W, H, आदि। - ये क्षेत्र, स्थान और समय के कार्य हैं।

यदि हिग्स फ़ील्ड नॉनज़रो बन जाए तो क्या होगा? फ़ील्ड एच ^- और एच ⁰ का काल्पनिक हिस्सा गायब हो जाएगा (क्यों - मैं यहां पेंट नहीं करूंगा), अन्य क्षेत्रों द्वारा अवशोषित किया जा रहा है। एच ⁰ का असली हिस्सा नॉनज़रो बन जाएगा, जिसका औसत मूल्य v होगा; जैसा कि हिग्स क्षेत्र कैसे काम करता है, इस लेख में वर्णित है, हम लिखते हैं:

$$

$$वास्तविक [एच ^ 0 (एक्स, टी)] = एच (एक्स, टी) = वी + एच (एक्स, टी)$$

जहाँ h (x, t) वह क्षेत्र है जिसकी मात्रा, हिग्स भौतिक कण, हम प्रकृति में देखते हैं। इसके बाद, समीकरण रूप लेते हैं:

$$

$$d \ psi / dt - d \ psi / dx = (2 \ pi c ^ 2 / h) y (v + h) \ chi \\ d \ chi / dt + d \ chi / dx + g ^ ^ - \ nu = - (2 \ pi c ^ 2 / h) y (v + h) \ psi \\ d \ nu / dt + d \ nu / dx + g W ^ + \ chi = 0$$

ये समीकरण, हिग्स क्षेत्र के बाद v का एक गैर-मान लेता है, इसके बीच की बातचीत का वर्णन करें:

• एक इलेक्ट्रॉनिक क्षेत्र जिसका क्वांटा द्रव्यमान m _e = yv के इलेक्ट्रॉन हैं;
• तीन न्यूट्रॉन क्षेत्रों में से एक जिसका क्वांटा न्यूट्रिनो है (इन समीकरणों में वे बड़े पैमाने पर हैं। द्रव्यमान को जोड़ने के लिए, आपको समीकरणों को इस तरह से थोड़ा संशोधित करना होगा कि मैं यहां वर्णन नहीं करूंगा)।
• एक फ़ील्ड W, जिसका क्वांटा W कण है, और जिसकी उपस्थिति का अर्थ है कमजोर संपर्क की भागीदारी।
• हिग्स फ़ील्ड h (x, t), जिसका क्वांटा हिग्स कण हैं।

ध्यान दें कि समीकरण उपरोक्त समरूपता को संतुष्ट नहीं करते हैं। यह समरूपता "छिपी" या "टूटी हुई" है। इसकी उपस्थिति अब स्पष्ट नहीं है जब हिग्स क्षेत्र नॉनजरो बन जाता है। फिर भी, प्रयोगों को फिट करने के लिए सब कुछ उसी तरह काम करता है जैसे:

• यदि फ़ील्ड h, W और ν क्षेत्र और समय के एक निश्चित क्षेत्र में शून्य हैं, तो समीकरण इलेक्ट्रॉनिक फ़ील्ड के मूल समीकरणों में बदल जाते हैं, लेकिन ψ और, के संयोजन के रूप में।
• यदि किसी खंड में फ़ील्ड W शून्य के बराबर है, तो h जहां प्रवेश करता है, वे शब्द बताते हैं कि इलेक्ट्रॉनों और हिग्स कणों के बीच का संपर्क y के लिए आनुपातिक है, और इसलिए इलेक्ट्रॉन के द्रव्यमान के आनुपातिक है।
• यदि किसी क्षेत्र में फ़ील्ड h शून्य है, तो W ^- और W ⁺ दर्ज करने वाले शब्दों में यह शामिल है कि कमजोर इंटरैक्शन इलेक्ट्रॉनों को न्यूट्रिनो में बदल सकता है और इसके विपरीत, विशेष रूप से without को प्रभावित किए बिना ν में बदल सकता है।

परिणाम

आइए संक्षेप में बताते हैं। -1/2 के स्पिन वाले कणों के लिए, कक्षा 1 के सरल समीकरण

$$

$$d / dt (d Z (x, t) / dt) - c ^ 2 d / dx (d Z (x, t) / dx) = - (2 \ pi c ^ 2 / h) ^ 2 m ^ 2 Z (x, t)$$

जो हमने अब तक अध्ययन किया है, उसे जटिल करना होगा, जैसा कि एक समय में डायराक ने समझा था। एक इलेक्ट्रॉन और उसके द्रव्यमान के वर्णन के लिए कई समीकरणों की आवश्यकता होती है, जो कक्षा 1 के एक समीकरण को लागू करते हैं, लेकिन अतिरिक्त गुणों के साथ। दुर्भाग्य से, सरल डिराक समीकरण पर्याप्त नहीं हैं, क्योंकि उनकी संरचना कमजोर बातचीत के व्यवहार से मेल नहीं खाती है। इसका समाधान हिग्स क्षेत्र को शुरू करके समीकरणों को जटिल करना है, जो कि एक औसत नॉनजरो मूल्य लेते हुए, इलेक्ट्रॉन को कमजोर बातचीत के साथ हस्तक्षेप किए बिना दे सकते हैं।

हमने देखा कि यह इलेक्ट्रॉन के द्रव्यमान के साथ कैसे काम करता है, इलेक्ट्रॉन क्षेत्र के समीकरणों के ठीक नीचे। इसी तरह के समीकरण इलेक्ट्रॉन, म्यूऑन और ताऊ और सभी क्वार्क क्षेत्रों के सौतेलों के लिए काम करते हैं; एक छोटा सा परिवर्तन उन्हें न्यूट्रिनो क्षेत्रों के लिए काम करने की अनुमति देता है। कण द्रव्यमान डब्ल्यू और जेड अलग-अलग समीकरणों में दिखाई देते हैं, लेकिन कुछ समान समस्याएं - एक निश्चित समरूपता बनाए रखने की आवश्यकता है ताकि कमजोर बातचीत समझ में आए - यहां भी एक भूमिका निभाएं।

किसी भी स्थिति में, प्रयोगों द्वारा देखे गए कमजोर संपर्क, और ज्ञात प्राथमिक (प्रतीत होता है) कणों के द्रव्यमान का प्रयोग प्रयोगों में पाए जाने वाले एक-दूसरे के साथ मेल नहीं खाएगा, यदि हिग्स फ़ील्ड जैसी कोई चीज़ नहीं है। लार्ज हैड्रॉन कोलाइडर के हालिया प्रयोगों ने आवश्यक पुष्टि प्रदान की है कि मैंने जो समीकरणों का वर्णन किया है और जिन अवधारणाओं पर वे आधारित हैं, वे अधिक या कम सच हैं। हम हिग्स कण के नए प्रायोगिक अध्ययन की प्रतीक्षा कर रहे हैं ताकि यह पता लगाया जा सके कि अन्य हिग्स क्षेत्र हैं या नहीं, और हिग्स क्षेत्र मेरे वर्णन की तुलना में अधिक जटिल होगा या नहीं।