要研究微观世界的物理图景，有必要建造独眼巨人
设施。 中微子研究也抓住了这一趋势。
我将告诉您有关在小型谐振器中产生电磁场的可能性，类似于一种理论中微子模型中的场结构。
该模型以偶极或超环偶极子的形式表示中微子。 电源图片
这种模型中的磁力线（http://victorpetrov.ru/author/admin）与图片有些相似
环形变压器的电源线。 但偶极是静态的，即导数
时间上的场强等于零。 这意味着之间的振荡
不会产生磁能和电能。
事实证明，在有些不同寻常的情况下，并没有禁止类似结构的存在，
三角谐振器。 在这样的空腔中，如图1所示，
驻波，是由彼此反射的六个行进相加形成的
波浪。
更重要的是，三角谐振器中驻波的波腹具有一个环形
形状和横向尺寸的波长顺序。 更窄的能量定位
单色电磁辐射原则上是不可能的。
据我所知，将电磁能局限在环形中的可能性
尚未考虑使用三角谐振器的驻波，因此
我将更详细地给出基本计算，以显示在这种谐振器中如何
可能会出现驻波场的环形结构。
从图1可以看出，沿虚线传播的电磁波的入射率相等
反射镜A，B和C之间的路径在整个宽度上提供相同的相位入射
三个平面波的波前。 因此，如果高度L是半波数的倍数，
然后在谐振器中可以存在三个以120度角会聚的驻波
度。 形成这些驻波的光束的波矢图如图1所示。
图2。
在镜子表面的平面驻波中，电场强度为
零，磁场强度最大。 如果您将原点放在
驻波磁场的波腹中心，其中三个平面驻波
应该会聚成一个相位，然后任何一个
x，y平面上方的点由图3中所示的公式确定。
显示了总磁场强度的分布，描述如下
这些公式。 使用服务grafikus.ru构建此分发。
同样，对于电场矢量的投影
电场强度模量的公式和分布如图
图4。
从所示的电场和磁场分布可以看出，对于
出现三个以120度角传播的同步驻波的总和
轴对称驻波。
根据麦克斯韦自由空间方程，矢量
精确到恒定系数的场分量通过以下关系进行关联：
因此，如果磁场分布在空间中并随时间变化
根据图3所示的公式，则电场将具有
环形结构，使静态电磁波的波腹具有环形形状
领域。 局域化的电磁场的力线的条件图
环形驻波的波腹点如图4所示。
在三角形谐振器中，波腹位于三角形网格的节点处，
如图5所示。
形成栅格的线以等于波长的步长平行于反射镜。 如果
由反射镜A，B和C形成的等边三角形的高度L是长度的倍数
波浪，然后从任何网格节点开始相位入侵，从表面进行正反射
任何反射镜将等于整数个波。 这提供了节点
三个相交驻波的最大磁场
环形波腹形式的电磁能定位条件。
在一个真实的腔中，许多波长相近的模式被激发，
涂抹所示的三角形网格。 也就是说，在节点附近可以
环形模式的集合。 在这种合奏中，他们原则上可以
瞬间主导了环形波腹的相移
四分之一波长，当一个环形波腹的最大电能时
占另一个紧靠波腹的最大磁能。 在这些
瞬间，相应的导数为零，不能排除概率
在这种状态下将字段冻结，并将其至少短时间变成
静态偶极子的相似性。
这样就可以将三角形谐振腔的环形波腹看作是葡萄干，
物理学家尚未考虑它们的性质，也未研究它们的性质。
理论上和实践上都没有。 而且，实践研究不需要
大量的材料成本。
三角谐振腔的激励可以通过体积环或卷曲环实现
电路如图6所示。
当通过体积方案激发时，三个相同的活性物质
矩形的激光棒。 在杆的自由端
反射涂层，并且选择性面对被施加到彼此面对的两端。
它应该透射垂直入射的辐射并反射倾斜的射线。
当以圆形模式激发时，激光棒AE的位置应确保
使正向和反向环形光线在中心以相同相位相交
谐振器。
总之，我注意到该帖子是基于专利申请的材料。